Курсовая работа: Малошумящие однозеркальные параболические антенны
Параболические антенны в последнее время находят все более широкое применение в космических и радиорелейных линиях связи. В 1888 году известный немецкий физик Г. Герц в своих опытах по СВЧ оптике впервые применил в качестве фокусирующего устройства параболический цилиндр. Интерес к зеркальным антеннам не ослабевает и в наши дни в связи со стремительным развитием космических радиотехнических систем и комплексов. Достаточная простота и легкость конструкции, возможность формирования самых разнообразных диаграмм направленности, высокий КПД, малая шумовая температура – вот основные достоинства, зеркальных антенн, обуславливающих их широкое применение в современных радиосистемах. Целью данной курсовой является освоение методики проектирования зеркальных параболических антенн: определение их основных электродинамических параметров и конструктивный расчет. В курсовой работе определение поля излучения параболической антенны производится апертурным методом, который широко применяем при проектировании зеркальных антенн.
1. Расчет геометрических и электродинамических параметров облучателя и параболоида
a) выбор фидера. Определение шумовой температуры фидерного тракта
В качестве фидера будем использовать прямоугольный волновод для частоты f = 5 ГГц ([1], приложение А):
a x b = 4.0 x 2.0 (см);
a = 0.0431 (дБ/м).
Шумовая температура фидерного тракта Тафу определяется по формуле:
,
где α – коэффициент затухания линии передачи [дБ/м],
lф – длина фидерной линии [м].
КПД определяется по формуле:
b) определение диаметра раскрыва
Зеркальная антенна – направленная антенна, содержащая первичный излучатель и отражатель антенны в виде металлической поверхности. Параболическая зеркальная антенна представлена на рисунке 1.
Рисунок 1 – Зеркальная параболическая антенна
В случае равномерно возбуждённого раскрыва параболического зеркала ширина ДН приближённо определяется:
,
где
2Q0.5 – ширина диаграммы направленности на уровне половинной мощности, рад.;
l - длина волны излучаемого (принимаемого) антенной радиосигнала;
R0 – радиус раскрыва зеркала (рисунок 1).
Длина волны определяется по формуле:
Неравномерное возбуждение раскрыва зеркала приводит к некоторому расширению главного лепестка ДН, так как уменьшается эффективная площадь раскрыва. Чаще всего диаграммы направленности зеркальных антенн не обладают осевой симметрией, т.е. ширина главного лепестка в плоскостях Е и Н различна. В большинстве практических случаев это влечёт за собой следующее изменение:
, где
2QЕ 0.5 , 2QН 0.5 ширина ДН соответственно в плоскостях Е и Н.
Для Е и Н плоскостей соответственно найдем радиус раскрыва: