Курсовая работа: Методики диагностики пламен углеводородных топлив

Распространение волны горения можно представить себе как результат воспламенения непрореагировавших слоев газа вследствие теплопроводности из области, где проходит горение (тепловой механизм), либо путем инициирования реакции продифундировавшими оттуда химически активными частицами (цепной механизм). Часто оба этих механизма действуют одновременно.

Особенность горения заключается в том, что условие, необходимое для его протекания, возникает в ходе самой реакции. Обычно этими условиями являются высокая температура, а также достаточная концентрация активных веществ (радикалов), несущих цепь горения.

Классифицировать пламена можно по различным признакам: по способу подготовки горючей смеси (пламена предварительно перемешанных смесей, диффузионные и другие), по степени разогревания реагирующей смеси (холодные, горячие), по механизму реакции (пламя с цепными, с разветвленными цепными и другими реакциями), по составу (пламена стехиометрических, бедных, богатых смесей), по характеру распространения газового потока(ламинарные и турбулентные пламена), а также по другим параметрам.

Различные виды пламен можно получить путем изменения условий протекания экзотермического процесса. Так, варьируя температуру стенки и состав горючей смеси, можно получить пламена с различной степенью превращения топлива. Если возрастание температуры вследствие реакции составляет не более 0.1 – 1К, пламена называются холодными изотермическими.

По мере возрастания давления возрастает количество тепла выделяемое в единицу времени. При соответствующем подборе концентраций окислителя в исходной горючей смеси, а также температуры реактора, можно получить так называемые холодные неизотермические пламена (разогрев до 100 К). Степень превращения топлива в этих пламенах заметно больше, свечение слабое. Конечным продуктом горения углеводородных топлив холодных пламен является смесь пероксидных соединений, альдегидов, кетонов, непредельных углеводородов, монооксида и диоксида углерода, паров воды.

Горячие пламена характерны для быстрореагирующих смесей. Концентрация окислителя в горючей смеси при этом близка к стехиометрической. Температура достигает 3000 – 5000 К. Пламена широко распространены в современной технике в тепловых процессах.

Наиболее близки по своим свойствам к горячим голубые пламена (Т=770-970 К), в продуктах горения которых преобладает монооксид углерода и молекулярный водород. Горячие пламена получены в широком диапазоне давлений: 0.01 – 10 мПа.

Для ознакомления можно рассмотреть структуру пламени газовой горелки. На (рис. 1) представлено пламя смеси пропана с воздухом. Видно что в пределах слабосветящегося факела имеется ярко очерченный конус. Горячая смесь, выходящая из устья горелки, распределяется внутри конуса и выходит за его пределы по направлению нормали к внутренней поверхности в виде уже конечных продуктов сгорания. Видимая толщина стенки конуса составляет 0,4 мм. В пределах этого расстояния горючая смесь успевает нагреться и прореагировать и, следовательно, выделить в виде тепла и излучения всю энергию топлива. Эта область пламени, локализованная границами начала и окончания реакции, называется фронтом пламени. Область пламени, следующая за фронтом, называется равновесной зоной, или внешним конусом. Состав газов в этой зоне определяется состоянием равновесия реакции

Н₂ О = Н + ОН

и СО₂ = СО+О.

Если на мгновение остановить поступление в горелку горючей смеси, то конус сначала уменьшится по высоте, затем в течении десятых долей секунды становится плоским, далее прогнётся, и пройдя устье горелки, растворится внутри его. Это наблюдение показывает, что фронт может распространятся по свежегорючей смеси. Поэтому его стационарное положение на выходе горелки (стационарное горение) возможно лишь при уравновешивании скорости горения, или нормальной скорости распространения фронта пламени и скорости течения выходящей из горелки свежегорючей смеси. Нормальная скорость распространения фронта пламени (распространение по направлению к нормали к фронту) пропана составляет 40см/с. Следовательно в течении времени реакции10^-3 с топливо сгорает до конечных продуктов СО₂ и Н₂ О.

Оптические и спектроскопические методы исследования пламен.

Бесконтактные (оптические и спектроскопические ) методы изучения пламен позволяют производить измерения не нарушая гидродинамической, тепловой и химической структуры исследуемой системы. Поэтому использованию таких методов отдается предпочтение, даже если их применение связано с большими техническими трудностями. Кроме того, возможности бесконтактных методов стремительно растут, в частности, вследствие развития лазерной техники.

Оптические методы.

Методы, основанные на собственном излучении пламен.

Для изучения быстро протекающих процессов наилучшим прибором, получившим общее признание, является скоростная кинокамера, или лупа времени, как ее иногда называют. С ее помощью можно увидеть процессы, недоступные визуальному наблюдению. Обладая высоким временным расширением (1мкс), кинокамера позволяет следить не только за высокоскоростными турбулентными факелами, но и за взрывными процессами, а также за другими нестационарными проявлениями волны горения. Кинокамеру можно использовать для изменения распределения скорости потоков за фронтом горения по следу светящихся частиц.

На собственном излучении пламен основаны также пирометрические методы. В них используется закон Стефана – Больцмана для энергии полного излучения нагретого тела:

Е_Т = s Т⁴ є _Т ,

где є _Т – коэффициент черноты, а также формула Вина для монохроматической энергии излучения нагретого до температуры Т твердого тела:

Е _{l , Т} = с₁ / p * l ^-3 *ехр(с₂ / l Т) .

Методы, основанные на просвечивании пламен.

Более подробную информацию о тепловых либо концентрационных неоднородностях в газовом потоке можно получить при пропускании света через исследуемый участок пламени нагретой струи жидкости или газа, смешивающихся струй различных прозрачных жидкостей или газов и т.п. Имеющиеся в просвечиваемом объекте тепловые и концентрационные неоднородности вызывают изменение коэффициента преломления. Измерения двухмерного распределения этой величины позволяет получить информацию о поле течения, температурах и концентрациях в избранной плоскости течения. Оптической неоднородностью, или шлирой, называют малую область в прозрачной среде, в которой имеется переменный градиент коэффициента преломления света. Нерегулярное отклонение света в различных точках шлиры регистрируется на фотографиях в виде тени данного объема газа, либо тени большого участка потока жидкости или газа. При этом пучок света, проходящий через оптическую неоднородность Н (рис.2), откланяется на экране Э от точки А к А^/ на угол є. Поскольку угол є мал, НА^/ =НА, и вследствие задержки луча SA^/ во времени, на экране возникает интерференционная картинка. Соответствующие оптические установки позволяют измерять величину смещения луча Dа = АА^/ (теневой метод), угол є (метод Теплера) либо время запаздывания луча t (интерференционный метод). В первом приближении Dа пропорциональна второй производной показателя преломления n,є ~gradn и t~n.

В теневом методе (рис.3) освещенность экрана определяется расстоянием от кромки ножа Фуко до оптической оси. Этот метод пригоден для изучения явлений, связанных с резким изменением показателя преломления, например, во фронте пламени предварительно перемешанных газов или в детонационной и ударной волнах.

1-источник света;

2- линзы;

3-щель;

4-нож Фуко;

5-экран.

Свет от источника выходит параллельным пучком из объектива, проходящего через оптическую неоднородность. В случае d² n/dx² >0, на экране видны светлые и затененные места в результате перераспределения света шлирой. Метод позволяет получить тенеграмму исследуемого объекта сравнительно больших размеров, но, к сожалению, не пригоден для количественных исследований структуры оптических неоднородностей.

В методе Теплера (шлирен-методе) отклонения света смещает изображение источника и обуславливает изменение освещение изображения некоторой точки исследуемого поля на экране (рис. 4). Источник света S помещен в фокусе вогнутого зеркала М1, так что исследуемый объект освещенный параллельным пучком света. Второе зеркало М2 дает изображение источника в фокусной плоскости К, за которой расположена фокусная линза L, дающая изображение на экране Э или фотопластинке. Если градиент коэффициента преломления отсутствует (или равномерен в пределах разложения) на всей рабочей части, то отдельные изображения источника совпадут.

??? ????????????? ????????? ?????????????? ??????????? ????????? ? ?????? ????????? ?. ??? ??????????? ????? ???????? ? ?????? ??????? ??????????? ????????????? ???????? ?????, ? ? ???????? ????????? ? ?????????? ?????? ???? ????. ??? ??????????? ???, ??? ? ?????????? ?????????? ?????????? ????????? ?????? ??????????. ???? ??? ????????? ?????????? ?????????????? (??????????) ????? ??????????? ????????? ?????????, ?? ???????????? ???? ????? ??????????? ?? ?????? ??????????? ??? ?????????? ?? ????????, ???????????????? ????????? ?????????? ???????????, ? ??????????? ?? ????, ?????????? ?? ?????????? ? ??????? ???????????? ????? ???? ??? ? ???????????????.

Методы, основанные на упругом рассеивании света.

Упругое рассеивание света на мелких частицах легло в основу получивших широкое распространение лазерных анемометров. Метод измерения скоростей основан на использовании эффекта Доплера. Если на исследуемую часть потока, содержащую рассеивающие свет частицы, направить монохроматическое излучение с частотой n₀ , то частота рассеянного света в направлении наблюдателя n_н изменится на Dn_д :

D n _д = n ₀ - n _н = 1/2 p (К_н –К₀ ) U = 1/2 p К U ,

где К₀ и К_н –волновые спектры падающего рассеивающего излучения,

К = К_н – К₀ - вектор скорости рассеивающих частиц.

Термопарный метод.