Реферат: Атемпоральная реинтерпретация квантовомеханических представлений
t = h(e) h(t) / [E(i) – E(j)]; (9)
где E(i) и E(j) – орбитальные энергетические состояния. В основном состоянии с наименьшей возможной энергией атомная система может находиться стабильно долго, т.к. период излучения будет заведомо меньшим минимального периода кратного длительности хроноквантового перехода. Так можно объяснить не только дискретизацию генерируемых порций электромагнитного излучения, но и стабильность атомов. Период такого излучения будет функционально зависим от произведения энергокванта и хронокванта, а также зарядов и масс ядра и электрона.
Следующим этапом в обобщении принципов квантовой хрономеханики, может быть их распространение на уравнение для волновой пси-функции частицы, движущейся во внешнем поле. В свободном пространстве – это уравнение для волн с постоянным периодом и с решениями, соответствующими уравнению (8). Для атомарных структур во внешнем кулоновском поле ядра, период волн изменяется от точки к точке. В случае медленно изменяющихся поля и периода, последний будет определяться формулой (8) с изменяющимся импульсом p(r):
p(r) = {2m[E – U(r)]}0.5 ;(10)
где E и U(r) – полная и потенциальная энергия. Известно, что уравнение Шредингера
Δψ + 8π2 m h-2 (E – U) ψ = 0 (11)
можно получить из волнового уравнения со слагаемым p2ψ вводом импульса p(r). Решения уравнения (11) определяют смысл правил квантования, как целочисленность волн де Бройля в области движения электрона. При минимуме потенциальной энергии U~0 для линеаризованной задачи движения микрообъекта на ограниченном участке вероятностной траектории уравнение (11) переходит в
d2ψ / dq2 + const Eψ [h(e) h(t)]-2 = 0, (12)
где q-обобщенная квазилинейная координата. Из теории гармонического анализа хорошо известно, что решениями уравнений вида (12) являются логарифмические функции типа
ψ = ψ(0) sin{const q E0,5[h(e) h(t)]-1}. (13)
Учитывая граничные условия интервала движения: ψ=0 при q=q(0) получаем:
const q(0) E0, 5 [h(e) h(t)]-1 = i+1. (14)
Выражение (14) определяет условия дискретизации для нерелятивистской энергии микрообъекта в виде набора i-квантовых чисел:
E = const (i+1)2 [h(e) h(t)]-2. (15)
Таким образом, последовательное применение принципа хроноквантовой реинтерпретации основных постулатов квантовой механики приводит к своеобразной модификации тривиальных решений канонического уравнения Шредингера. Это, в свою очередь, соответствует новому принципу хроноквантования энергии, реинтерпретируемому как детерминация энергетических уровней на атемпоральной последовательности событий. Следовательно, детерминация спектральной энергии микрочастицы во временных границах выделенного хронокванта может проходить с наиболее вероятной величиной:
E(0) = const [h(e) h(t) q(0)-1]2. (16)
Следует отметить, что хотя значения нулевой энергии у квантовых микрочастиц существенно зависят от характера полей сил при нуле термодинамической температуры существует фундаментальный хроноквантовый интервал с абсолютной вероятностью локализации событий, как во временном, так и в пространственном масштабе.
В свое время Вернером Гейзенбергом был предложен иной вариант квантовой теории, в основу которого он положил принцип наблюдаемости. В данном варианте квантовомеханические величины могут быть представлены как совокупности всех возможных амплитуд перехода из одного состояния квантовой системы в другие. При этом вероятность перехода пропорциональна квадрату модуля амплитуды. Именно в таком представлении каждая величина имеет матричное выражение, определяющие начальное и конечное состояние микросистемы. В дискретной темпоралогии эти функциональные параметры сопоставимы с т.н. хрономатрицами, соответствующими совокупности темпорант из мнимого пространства признаков событий. Для иллюстрации сказанного полезно вспомнить, что теория волновых явлений интерференции и дифракции света была разработана задолго до описания природы света с помощью электромагнитных уравнений Максвелла. Изначально считалось, что источник света испускает некие волны, а интенсивность света пропорциональна квадрату параметра, определяющего волновой характер процесса. Хронодискретизация такого абстрактного волнового процесса позволяет указать его основные атемпоральные закономерности без учета, какого - либо реального физического поля. Это полностью укладывается в современную парадигму КМ, где волновая функция частицы не связана с физическими полями, а представляет собой формальную запись результирующей вероятности наблюдательного процесса. Таким образом, волновая функция (13) дает более полное из допустимых описаний произвольной микросистемы, чем стандартное состояние в КМ.
Анализируя возможности реинтерпретации композиционных квантовомеханических парадоксов, можно, прежде всего, использовать разнообразные модификации принципа дополнительности в формулировке школы Н.Бора. В классической схеме мысленного эксперимента В.Гейзенберг рассматривал неопределенность координат и импульсов совместно со временем и энергией как
Δq ~ const h(e) h(t) / p; Δq Δp ~ const h(e) h(t); ΔE Δt ~ const h(e) h(t). (17)
Хроноквантовое соотношение неопределенности является частным случаем и конкретным выражением общего принципа атемпоральности. В данном случае принципиальная неопределенность некоторых квантовомеханических величин есть следствие применения классической квантовой теории к описанию атемпоральных микрообъектов, хроноквантовая природа которых дополнительна к их традиционному описанию в КМ.
Предсказания КМ фундаментально вероятностны по своему генезису и неоднозначно толкуемы с точки зрения сохранения причинности. Здесь часто возникает путаница понятий в среде непрофессиональных физиков. Так, предсказания классической статфизики также вероятностны из-за сложности детерминанации начального состояния и последующей эволюции многочастичных систем. В КМ неопределенность принципиально следует из дополнительности квантовомеханических свойств и классического описания, как вероятностного характера законов Вселенной. Неполнота координатно-импульсного представления в КМ компенсируется заданием пси-функции в начальный и последующие моменты. Однако, аналог лапласовского детерминизма здесь неуместен, т.к. для реальных сложных структур (например, макроскопических твердых тел) идентификация начальных волновых функций практически невозможна, как и координаты – скорости. Могут ли здесь существовать новые атемпоральные подходы к неоднократно обсуждаемой проблеме нарушения причинности в современной физической картине мира?
Итак, мы не можем проследить траектории отдельных частиц и метаморфозы пси-функции сложных квантовых объектов. Из этого следует, что причинность и в лапласовском и в боровском смысле нарушается, но в более точном атемпоральном смысле она может соблюдаться. Из максимально полно определенного атемпорального начального состояния может быть получено единственно возможное на данном хроноквантовом интервале конечное состояние. В принципе здесь меняется само смысловое содержание термина “состояние”, т.к. в релятивистской квантовой хронофизике понятию “состояние” сопоставляется не только множество квантовомеханических параметров, но и выделенная хроноквантовая темпоранта, детерминирующая атемпоральную локализацию некоторого существенно квантового объекта в атемпоральном пространстве признаков [7].
Таким образом, не подвергая сомнению полноту классического квантовомеханического описания реальности, можно сделать допущение, что введение принципа атемпоральности в квантовую хронофизику позволит более глубоко прояснить саму природу пространственно-временной дискретности окружающего Мира.
Список литературы
Доронин С.И. Роль и значение квантовой теории в свете ее последних достижений. -http://quantmagic.narod.ru/volumes/VOL112004/p1101.html
Новиков В.И. Темпоральность атомарных Планкионов Новикова. - http://www.patent.net.ua/intellectus/temporalogy/18/.html
Фейгин О.О. Принципы хроноквантовой механики. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/7016.html
Фейгин О.О. Модельная линеаризация квантовой хронодинамики. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/7015.html
Фейгин О.О. Атемпоральная физическая реальность. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/7375.html