Реферат: Затменно-переменные звёзды и возможности их наблюдений любителями астрономии
Рис.2
Возникающие в системе приливные силы заставляют обе звезды вытянуться вдоль линии, соединяющей их центры. Компоненты уже не шаровые, а эллипсоидальные. При орбитальном движении диски компонент, имеющие эллиптическую форму, плавно изменяют свою площадь, что приводит к непрерывному изменению блеска системы даже вне затмения.
В 1903г. была открыта затменная переменная W Большой Медведицы, у которой период обращения составляет около 8 часов (0,3336834 суток). За это время наблюдаются два минимума равной или почти равной глубины (Рис.3 ). Изучение кривой блеска звезды показывает, что компоненты почти равны по размерам и почти соприкасаются поверхностями.
Рис.3
Кроме звёзд типа Алголя, b Лиры и W Большой Медведицы существуют более редкие объекты, которые также относят к затменно-переменным звёздам. Это эллипсоидальные звёзды, которые вращаются вокруг оси. Изменение площади диска вызывает небольшие изменения блеска.
2.2. Информация, которую можно получить, изучая кривую блеска звезды типа Алголя
Математическая обработка кривой изменения блеска даёт возможность получить ценную информацию о двойной системе. Приведём простейший пример, предположив, что компоненты шарообразны и движутся вокруг общего центра масс системы по круговым орбитам. Обозначим массу первой компоненты через М1 и через a1 радиус орбиты первой компоненты, через М2 и a2 - массу и радиус орбиты второй компоненты. Из определения центра масс следует соотношение:
, (2.1)
так как центр масс расположен между компонентами на расстояниях от них, обратно пропорциональных их массам.
Обозначим радиус относительной орбиты, т.е. расстояние между центрами компонент через a :
, (2.2)
радиус первой компоненты через R1 , радиус второй компоненты через R2 .
Тогда можно ввести следующие отношения:
и 
, (2.3)
которые являются двумя элементами системы, определяемые из анализа кривой блеска.
Если Е1 - блеск первой (определение блеска небесного светила см. выше), а Е2 - блеск второй компоненты, то суммарный блеск системы вне затмения:
(2.4)
Разделим последнее равенство на Е и введём обозначения:
и
(2.5)
Величины 
и 
являются третьим и четвёртым элементами системы. Они, очевидно, связаны соотношением:
(2.6)
Существует и пятый элемент системы. Плоскость, перпендикулярная лучу зрения называется картинной плоскостью. Плоскость относительной орбиты двойной звезды пересекает картинную плоскость по прямой, называемой линией узлов . Наклон относительной орбиты к картинной плоскости называется наклонением орбиты и обозначается через i . Наклонение орбиты- есть пятый элемент системы. У затменно-переменных величина i близка к 90є, иначе бы не происходило затмений.
Из кривой блеска можно определить все 5 элементов. Особенно надёжно они вычисляются при полном затмении. Например, вычислим и . Допустим, что первая компонента с большим радиусом R1 закрывает вторую компоненту, имеющую радиус R2 .
Вне затмения мы воспринимаем полный блеск системы E ; звёздная величина вне затмения – m0 . Во время полной фазы мы воспринимаем блеск только от большой звезды с блеском Е1 , которая закрывает более яркую, но меньшую по размерам компоненту. Если звёздная величина во время полной фазы затмения m1 , то можно определить отношение блесков Е1 к E :
(2.7)
Найдя по логарифму число, получим l1 , а затем найдём 
Например, для уже упоминавшейся звезды UЦефея звёздная величина в максимуме
m0 =6,63, а во время полной фазы затмения m1 =9,79. Поэтому в данном случае:
,
откуда 
и 
Значительно труднее определить r1 и r2 , поскольку для этого нужно знать наклонение орбиты. Упростим задачу, положив (с некоторой погрешностью) i =90°, т.е. будем считать, что затмение полное и центральное. Рис.4 показывает обстоятельства затмения при двух положениях дисков компонент: вначале затмения (Рис.4, а ) и вначале полной фазы (Рис.4 б ).
В начале затмения диски компонент находятся во внешнем касании, поэтому видимое расстояние между их центрами равно 
, а угол в орбите равен q1 . В начале полной фазы затмения диски находятся во внутреннем касании и расстояние между их центрами равно 
, а соответствующий угол в орбите равен q2.
Из треугольников (см. рис.4) видно, что:
, (2.8)
где a – радиус относительной орбиты.
Рис.4
Рис.5
Чтобы решить эту систему уравнений относительно r1 и r2 , нужно знать углы q1 иq2 , их определяют из кривой блеска.
Если орбита круговая, то орбитальная скорость движения постоянна и угол q растёт пропорционально времени, увеличиваясь на 360° за один период P. По кривой блеска можно определить продолжительность затмения Dи продолжительность полной фазы dв долях периода. (Рис.5). Нетрудно видеть, что углы q1 иq2 связаны с величинами Dи dследующими соотношениям и:
