Статья: Продольные электромагнитные волны

Безвихревое электромагнитное поле подчиняется четвёртому правилу – правилу масштаба, которое характеризует все природные явления, описываемые произведением вектора на скаляр.

Согласно математической модели [2], в свободном пространстве и в плосковолновом приближении векторы напряжённости электрического и магнитного полей продольной ЭМВ взаимно коллинеарны и ортогональны плоскости её фронта

. (1)

Лучеподобный вектор Sоднозначно задаёт в (1) продольную ориентацию связанным с ним электрическому и магнитному векторам. Скалярные составляющие есть следствие заимствования модулей векторов от соответствующих геометрических нуль-векторов.

Предлагается скалярные компоненты графически отображать в виде геометрического нуль-вектора, выполняя следующее правило для знаков. При расходящихся векторах – положительный, при сходящихся - отрицательный.

То же и для центрально-симметричных токов. Расходящимся эквивалентен положительный условный магнитный заряд (m≡ ir). Сходящимся – отрицательный.

Вихревая ЭМВ занимает в 4-мерном пространстве-времени две поперечные пространственные координаты. Свободными для полевых компонент напряжённости безвихревой ЭМВ остаются одна пространственная (продольная) и временная (скалярная) координаты, которые она и занимает.

Поэтому безвихревую ЭМВ следовало бы называть продольно-скалярной. Автор придерживается упрощённого варианта.

Опытная регистрация электрических свойств в условиях нуль-векторного полеволнового образования.

В выполненных автором опытах проверялось свойство безвихревого электрического поля не наводить ЭДС в замкнутом электропроводнике.

На рис 1 показана схема первой серии опытов.

Вначале возбуждаемая генератором 1 обычная поперечно-векторная ЭМВ разводится

на две равные части (S 1 = S 2) так, что синфазные векторы напряжённости обоих полей в них равны и одинаково направлены (Е 1=Е 2, Н 1= Н 2).

Затем обе части сводятся синфазно по всему волновому периоду в общую обычную вихревую ЭМВ, обладающую теми же свойствами полей, что и её составляющие ЭМВ.

Регистрация проверяемого эффекта осуществлялась посредством использования устройства 2, являющегося коаксиальным вставным участком с увелченным по отношению к кабелю диаметром. Увеличенный волноводный объём позволял расположить в

указанном устройстве многовитковый замкнутый электропроводник, соединённый с

цифровым вольтметром 3. Факт прохождения общей ЭМВ через устройство 2 контролировался цифровым амперметром 4.

В первой серии опытов обычная общая поперечно-векторная ЭМВ наводила электродвижущую силу в замкнутом проводнике своим вихревым электрическим полем.

Был определён коэффициент связи между наводимой ЭДС и током в конце кабеля.

1 3 2 4

S 1 = S 2, Е 1 =Е 2 ,Н 1 = Н 2Н 1 Е 1

S = E х Н Н 2 Е 2

Н 1 + Н 2

Е 1 + Е 2

Рис.1

На рис.2 показана схема второй серии опытов.

1 3 2 4