Курсовая работа: Графоаналитический расчёт и исследование полупроводникового усилительного каскада

1. Выбор параметров усилительного каскада

Выбор параметров усилительного каскада осуществлён согласно номеру варианта из приложения А, а также приложений В и Г, где определён тип транзистора (Uкэ доп=20 В, Iк доп=50 mА)

1. Тип транзистора МП-20А p-n-p
2. ЭДС источника питания Ек 20 В
3. Сопротивление нагрузки 0,68 кОм
4. Сопротивление эмиттерного резистора 0,33 кОм
5. Амплитудное значение напряжения сигнала Uвхm 0,08 В
6. Частота сигнала f 400 Гц

Рис. 1. Одиночный транзисторный каскад усиления

Рис. 2. Схема транзистора


Для усилительного каскада выбрана схема включения транзистора с общим эмиттером. Входной сигнал прикладывается к выводам эмиттера и базы, а источник питания коллектора включён между выводами эмиттера и коллектора. Таким образом, эмиттер является общим электродом для входной и выходной цепей. Входным током является малый по величине ток базы, выходным током – ток коллектора. В схеме с общим эмиттером можно получить коэффициент прямой передачи тока порядка нескольких десятков.

2. Построение входной и выходной статистических характеристик транзистора

На рисунке 3, выполненном на миллиметровой бумаге, построены входная и выходные характеристики транзистора МП-20А. Для схемы с общим эмиттером статической входной характеристикой является график зависимости тока базы Iб от напряжения Uбэ при постоянном значении Uкэ: Iб=f(Uбэ) при Uкэ=const. Выходные характеристики транзистора для схемы с общим эмиттером представляют собой зависимости тока коллектора от напряжения между коллектором и эмиттером при постоянном токе базы. Iк=φ(Uкэ) при Iб=const. Крутизна выходных характеристик на начальном участке от Uкэ=0 до |Uкэ| = |Uбэ| =0,08 В велика. На участке |Uкэ| > |Uбэ| крутизна характеристик уменьшается, и они идут почти параллельно оси абсцисс. Положение каждой из выходных характеристик зависит, главным образом, от величины тока базы.

Значения токов базы рассчитывается, начиная с самой нижней кривой, соответствующей I0б=0. Значение ∆ Iб=0,1 мА приведено в правом верхнем углу графиков выходных статических характеристик приложения В. Следовательно:

I0б 0 I0б=0 мА
Iб1= I0б+∆ Iб 0+0,1 Iб1=0,1 мА
Iб2= Iб1 +∆ Iб 0,1+0,1 Iб2=0,2 мА
Iб3= Iб2 +∆ Iб 0,2+0,1 Iб3=0,3 мА
Iб4= Iб3. +∆ Iб 0,3+0,1 Iб4=0,4 мА
Iб5= Iб4+∆ Iб 0,4+0,1 Iб5=0,5 мА

3. Построение нагрузочной прямой для режима постоянного тока в цепи коллектора

Нагрузочная прямая представляет собой траекторию движения рабочей точки транзистора при изменении уровня входного сигнала. В основе построения лежит решение уравнения динамического режима транзистора относительно тока коллектора. Сперва строим нагрузочную прямую для режима постоянного тока в цепи коллектора (прямая АВ на рис. 3.) При отсутствии входного сигнала, т.е. переменного напряжения Uвх заданной частоты, в коллекторной цепи будет протекать только постоянный ток коллектора Iк, и установится баланс напряжений, определяемый законом Кирхгофа:

Ек = URK + Uкэ + UR Э = IK RK + UКЭ +IЭ КЭ (1)

Отсюда напряжение, снимаемое с коллектора транзистора (выходное для него):

Uкэ = Ек – URK -UR Э = EK – Ik Rk -IэRэ (2)

Для упрощения рассуждений пренебрежем известным соотношением IЭ =IK +IБ > IK , и, поскольку ток базы IБ «Iк, примем IK «IЭ . Тогда выражение (2) примет вид:

UКЭ = Ек – URK -UR Э = Ек – Iк'Rк – IK Rэ = Eк – Iк (Rк+Rэ) (3)


Выражение (3) называется уравнением динамического режима работы транзистора, показывающее, что напряжение на выходе транзистора UКЭ изменяется при любых изменениях тока коллектора IK .

Разрешив уравнение (3) относительно тока IK , получим:

(4)

Уравнение (4) позволяет построить нагрузочную прямую транзистора по постоянному току.

Приравнивая нулю значения UКЭ (транзистор открыт), получим:

Iк=Ек/(Rк+Rэ)=20/(680+330)=0,0198А=19,8 мА – точка А на оси ординат.

Приравнивая нулю значения Iк (транзистор закрыт), получаем:

Ек/(Rк+Rэ)=Uкэ/(Rк+Rэ)=> Ек=Uкэ=20 В-точка В на оси абсцисс.

Соединив точки, получаем искомую нагрузочную прямую АВ для режима постоянного тока в цепи коллектора (рисунок 3).

Примечание: эти точки – теоретические, поскольку транзистор в принципе не может быть открыт до уровня нулевого сопротивления перехода коллектор – эмиттер, которое мало, но RКЭ ≠ 0,поэтому не может быть и UКЭ = IR RКЭ равным нулю. Это же можно сказать и о закрытом состоянии транзистора, для которого ток коллектора очень мал, но Iк≠ 0.

4. Построение динамической переходной характеристики для режима постоянного тока

Пользуясь графиками входной характеристики и нагрузочной прямой найдем геометрическое решение уравнения IK =f(IБ ) в динамическом режиме, представляющее собой переходную динамическую характеристику

--> ЧИТАТЬ ПОЛНОСТЬЮ <--

К-во Просмотров: 347
Бесплатно скачать Курсовая работа: Графоаналитический расчёт и исследование полупроводникового усилительного каскада