Реферат: Атомная энергетика, атомные станции

3.2.1 Коэффициент размножения на быстрых нейтронах

Пусть в среде есть N быстрых нейтронов, они будут взаимодействовать с ядрами среды, в том числе и с ядрами U²³⁸ , те из них которые имеют энергию выше порога деления (1 МэВ) могут вызывать деление урана и образование новых быстрых нейтронов. При этом их энергия будет меньше порога деления.

Коэффициент размножения на быстрых нейтронах m - число нейтронов ушедших под порог деления U²³⁸ на один быстрый нейтрон (появившийся в результате деления ядер U²³⁵ ).

Ясно, что величина m тем больше, чем больше доля U²³⁸ в топливе. Можно оценить, что m_max = 1.35 (если доля U²³⁸ равна 100%). Для тепловых реакторов m = 1.01 - 1.03.

3.2.2 Вероятность избежать радиационного захвата

Пусть в среде есть N нейтронов, энергия которых меньше порога деления U²³⁸ . За счет рассеяния но ядрах среды они теряют свою энергию и попадают в область энергии, в которой находятся гигантские резонансы сечения захвата U²³⁸ . Введем величину j - вероятность избежать радиационного захвата.

j тем больше, чем быстрее нейтронам в процессе замедления удастся преодолеть резонансную область. j уменьшается при увеличении доли ядер U²³⁸ в среде. В гомогенном реакторе j » 0.65, а в гетерогенном j » 0.93.

3.2.3 Коэффициент теплового использования

Пусть в среде есть N тепловых нейтронов, тогда в процессе диффузии часть из них захватится в топливе. Обозначим долю захваченных в топливе нейтронов q. Ясно, что коэффициент теплового использования можно увеличить, используя гетерогенную структуру активной зоны реактора.

3.2.4 Количество испускаемых U²³⁵ быстрых нейтронов

Пусть в топливе поглотилось N тепловых нейтронов. Ясно, что не всякое поглощение приводит к делению и испусканию новых быстрых нейтронов. Введем величину u^т _эф равную количеству вторичных нейтронов деления на один тепловой нейтрон, поглощенный в топливе. Ясно, что u^т _эф тем больше, чем выше доля U²³⁵ в топливе.

3.3 Жизненный цикл нейтронов

Рассмотрим жизненный цикл нейтронов в тепловом ЯР, активная зона которого бесконечна и гомогенна.

Пусть на некотором этапе цепной реакции в рассматриваемой среде присутствует N₁ быстрых нейтронов деления 1 поколения. За счет взаимодействия с ядрами U²³⁸ под порог деления этих ядер (1 МэВ) уйдет m N₁ нейтронов (m - коэффициент размножения на быстрых нейтронах).

В результате рассеяния на ядрах среды эти нейтроны будут замедляться и попадут в область промежуточных энергий. Миновать эту область, избежав поглощения ядрами U²³⁸ удастся m j N₁ нейтронам (j - вероятность избежать радиационного захвата).

Часть из этих нейтронах, которые теперь стали тепловыми, захватится в топливе. Количество захваченных в топливе нейтронов будет равно m j q N₁ (q - коэффициент теплового использования).

Некоторые из нейтронов, захваченных в топливе инициируют деление ядер U²³⁵ и появление новых быстрых нейтронов. Количество нейтронов второго поколения N₂ = u^т _эф m j q N_1.

Итак, мы видим, что реакция действительно является самоподдерживающейся и циклической. Цикл жизни нейтронов схематично представлен на рис. 4. На данной схеме, в отличие от вышеприведенного описания рассмотрение начинается со стадии тепловых нейтронов.

Можно вывести коэффициент размножения нейтронов в бесконечной гомогенной среде:

K_¥ = N_i+1 /N_i = u^т _эф m j q - формула 4-х сомножителей.

Для конечных сред можно ввести коэффициент

K_эф = u^т _эф m j q P, где P - вероятность избежать утечки.

На этом рассмотрение физических основ протекания цепной ядерной реакции в ЯР можно завершить. Используя описанную цепную ядерную реакцию, можно переводить энергию из формы энергии связи частиц в ядре в кинетическую энергию движения частиц, то есть в тепло. Как уже отмечалось ранее основную трудность представляет собой не организация цепной реакции, а получение чистых делящихся веществ и другие технические и технологические нюансы ядерной энергетики.

4. Принцип построения атомной энергетики.

4.1 Элементы ядерной физики

4.1.1 Строение атомов, ядер

Как известно, все в мире состоит из

молекул, которые представляют собой

сложные комплексы взаимодействующих

атомов. Молекулы - это наименьшие

частицы вещества, сохраняющие его

свойства. В состав молекул входят атомы