Реферат: Электромагнитное поле
«... магнитное поле возбуждается не только токами проводимости, ...»
Общий курс физики. Электричество. Д.В.Сивухин. 1996. Т.3. Ч.2. С.7.
« B = -[vE] /c2 »
Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.227.
Если в формуле преобразования полей заменить напряженность на индукцию (в вакууме m0 D = E /c2 ), то получим B = m0 [vD] (H = [vD] ), где D - плотность электрического потока (электрическая индукция), v - скорость движения электрического потока, B - плотность магнитного потока (магнитная индукция), возникающего как релятивистский эффект, m0 - магнитная постоянная. При этом возникающая магнитная индукция всегда поперечна движению. Для наглядности сформулирую правило возникновения магнитной индукции: если ладонь левой руки расположить так, чтобы четыре пальца указывали направление движения электрического потока, а вектор D входил в ладонь, тогда отставленный большой палец укажет направление вектора B . В некоторых случаях только с помощью этого правила удается определить направление линии магнитной индукции. Остается надеяться, что когда-нибудь это правило появится в учебниках, и там, наконец, исправят некоторые рисунки, где неправильно изображено направление линий магнитной индукции, например, между обкладками конденсатора, через который течет электрический ток смещения. Данное правило действует всегда, т.е. как для прямолинейного, так и для кругового движения. Например, между обкладками заряженного конденсатора существует электрический поток, при движении конденсатора для покоящегося наблюдателя движущийся электрический поток представляет магнитный поток, т.е., зная плотность электрического потока между обкладками движущегося конденсатора, можно вычислить плотность магнитного потока, возникающего как релятивистский эффект. Надо заметить, что если движутся два встречных разноименных электрических потока, то из-за суперпозиции полей может наблюдаться только магнитная индукция - без электрической, в этом случае движущиеся встречные электрические потоки представляют электрически нейтральный ток смещения (любое движение электрических потоков всегда связано с током электрического смещения, поэтому магнитное поле можно представить в виде токов смещения). Например, ток проводимости, представляя направленное движение электронов, создает в окружающем пространстве направленное движение отрицательных электрических потоков, связанных с зарядами электронов, и тем самым образуется магнитное поле. При этом покоящиеся положительные потоки, связанные с положительно заряженными частицами, нейтрализуют электрическую напряженность поля (суперпозиция полей), таким образом, в окружающем пространстве наблюдается только магнитное поле.
«Если по проводнику протекает ток, то вокруг него возникает магнитное поле, так сказать, в "чистом виде", без электрической составляющей.»
Основы физики. Б.М.Яворский, А.А.Пинский. 2000. Т.1. С.481.
«Любой заряд независимо от наличия других зарядов всегда имеет электрическое поле.»
Физика. В.Ф.Дмитриева. 2001. С.120.
Т.е., если заряд движется, то независимо от других зарядов вместе с ним движется его электрический поток (поле).
Согласно теории близкодействия, с электрическими зарядами всегда связаны материальные электрические потоки, движение которых и создает магнитное поле. Таким образом, для возникновения магнитного поля необязательно должно быть движение зарядов, достаточно движения электрических потоков.
К сожалению, в учебной литературе некоторые электродинамические процессы рассматриваются непоследовательно, т.е. не придерживаясь причинно-следственной связи. Например, рассматривая движение зарядов, сразу переходят к магнитному полю, при этом совершенно не упоминается о связанных с зарядами движущихся электрических потоках и токах смещения, которые и образуют само магнитное поле (согласно электродинамике, с каждым движущимся электрическим зарядом движется связанный с ним электрический поток). Таким образом, у изучающего электродинамику складывается идеалистическое представление, что магнитное поле возникает из ничего, так как не упоминается, что магнитный поток - это движущийся электрический поток. Зная плотность связанного с зарядом движущегося электрического потока D = qr /4pr3 , всегда можно, согласно B = m0 [vD] , вычислить плотность магнитного потока вокруг заряда B = m0 q[vr] /4pr3 .
«В результате обобщения экспериментальных данных был получен элементарный закон, определяющий поле B точечного заряда q, движущегося с постоянной нерелятивистской скоростью v . Этот закон записывается в виде B = m 0 q[vr] /4 p r3 , ...»
Электромагнетизм. И.Е.Иродов. 2000. С.155.
На самом деле не было необходимости в обобщении экспериментальных данных, так как, зная, что магнитный поток представляет движущийся электрический поток, этот закон просто выводится из двух формул: B = m0 [vD] и D = qr /4pr3 . Аналогичным образом, зная, что с каждым движущимся зарядом связан движущийся электрический поток, выводятся и другие формулы для расчета магнитной индукции. Например, плотность движущегося электрического потока вокруг прямого бесконечного провода с током. D = P/2pr = q/2prL, где P - плотность движущихся зарядов в проводе (P = q/L), r - расстояние от провода. Согласно B = m0 [vD] , получим B = m0 qv/2prL = m0 I/2pr, где I - сила тока (I = Pv = qv/L). По аналогии выводится и формула для вычисления магнитной индукции в центре кругового тока B = m0 qv/4pr2 = m0 I/2r, где I - сила тока (I = qv/2pr), r - радиус кругового тока.
«Следовательно, магнитная индукция поля прямого тока B = m 0 I/2 p r.»
Курс физики. Т.И.Трофимова. 1998. С.208.
Точнее, - магнитная индукция движущегося электрического потока (поля), связанного с электрическим током, который течет в прямом бесконечном проводе. Например, если остановить ток в проводе, то из-за того, что электрическое смещение распространяется со скоростью света, в окружающем пространстве еще некоторое время будут двигаться электрические потоки и будет существовать магнитное поле. Т.е. магнитное поле связано с движением электрических потоков и может существовать без движения зарядов, например, при торможении зарядов электрические потоки могут начать распространяться (двигаться) самостоятельно в виде электромагнитных волн. Надо заметить, что для теоретической физики в принципе нет необходимости в магнитной индукции, так как ее всегда можно представить как произведение плотности электрического потока на его скорость движения (движущийся электрический поток условно называется магнитным потоком B = m0 [vD] ), т.е. магнитная индукция введена искусственно для наглядности и удобства в практических расчетах. Но, с другой стороны, во многих случаях магнитные поля проще и удобнее рассчитывать, если рассматривать их как движущиеся электрические потоки, например, при вычислении магнитной энергии, которая возникает между обкладками движущегося заряженного конденсатора, т.е., зная плотность электрического потока между обкладками, скорость движения и объем, легко вычислить магнитную энергию. Также, например, можно найти плотность электромагнитной энергии движущегося поперечного электрического потока:
w = D2 /2e0 + B2 /2m0 = D2 (1 + v2 /c2 )/2e0 ,
соответственно, плотность электромагнитной массы:
m = m0 D2 (1 + v2 /c2 )/2,
где e0 и m0 - электрическая и магнитная постоянные e0 m0 = 1/c2 . Если же электрический поток ориентирован продольно движению, то в нем магнитная индукция и, соответственно, магнитная энергия не возникают:
B = m0 [vD] = m0 vD sin a,
где a - угол между направлением движения и вектором D . Таким образом, если рассматривать магнитную энергию как кинетическую энергию движущегося электрического потока, то надо учитывать, что она также зависит от ориентации электрического потока относительно направления движения. Плотность энергии магнитного потока:
w = mv2 sin2 a,
где m - плотность массы электрического потока, v - скорость движения, соответственно, энергия магнитного потока:
Wм = Mэ v2 sin2 a,
где Mэ - масса электрического потока. Т.е. магнитную энергию можно трактовать как кинетическую энергию движущихся электрических потоков. Например, у движущегося заряженного шара, где электрическая индукция имеет как продольную, так и поперечную ориентацию, магнитная энергия равна:
Wм = Mэ v2 ·2/3.