Реферат: Магнитотвердые материалы

Содержание:

1. Основные характеристики магнитных материалов	2
1.1. Петля гистерезиса	2
1.2. Кривая намагничивания	3
1.3. Магнитная проницаемость	3
1.4. Потери энергии при перемагничивании	5
2. Классификация магнитных материалов	6
3. Магнитотвердые материалы	7
3.1. Общие сведения	7
3.2. Литые материалы на основе сплавов	8
3.3. Порошковые магнитотвердые материалы (постоянные магниты)	10
3.4. Прочие магнитотвердые материалы	13
3.5. Список литературы	16

Магнитные материалы обладают способностью при внесении их в магнитное поле намагничиваться, а некоторые из них сохраняют свою намагниченность и после прекращения воздействия магнитного поля.

1. Основные характеристики магнитных материалов

Магнитные свойства материалов характеризуется петлей гистерезиса, кривой намагничивания, магнитной проницаемостью, потерями энергии при перемагничивании.

1.1. Петля гистерезиса . При циклическом изменении напр

яженности постоянного магнитного поля от 0 до +Н, от +Н до –Н и снова от –Н до +Н кривая изменения индукции (кривая перемагничивания) имеет форму замкнутой кривой – петли гистерезиса. Для слабых полей петля имеет вид эллипса (рис 1.1). При увеличении значения напряженности магнитного поля Н получают серию заключенных одна в другую петель гистерезиса. Когда все векторы намагниченности доменов сориентируются вдоль направления поля, процесс намагничивания закончится состоянием технического насыщения намагниченности материала. Петлю гистерезиса, полученную при условии насыщения намагничивания, называют предельной петлей гистерезиса. Она характеризуется максимально достигнутым значением индукции B_{s ,} называется индукцией насыщения . При уменьшении напряженности магнитного поля от +Н до 0 магнитная индукция сохраняет остаточную индукцию В_с. Чтобы получить остаточную магнитную индукцию, равную 0, необходимо приложить противоположно направленное размагничивающее поле определенной напряженности -Н_с. Отрицательная напряженность магнитного поля -Н_с называется коэрцитивной силой материала. При достижении напряженности магнитного поля значения –Н, а затем 0 вновь возникает остаточная индукция –В_с . Если повысить напряженность магнитного поля до +Н_с , то остаточная магнитная индукция В_с будет равна 0.

Площадь гистерезисных петель в промежуточных и предельном состояниях характеризует рассеивание электрической энергии в процессе перемагничивания материала, т.е. потери на гистерезис. Площадь гистерезисной петли зависит от свойств материала, его геометрических размеров и частоты перемагничивания.

По предельной петле гистерезиса определяют такие характеристики магнитных материалов, как индукцию
насыщения B_s , остаточную индукцию В_с , коэрцитивную силу Н_с .

1.2. Кривая намагничивания . Это важнейшая характеристика магнитных материалов, она показывает зависимость намагниченности или магнитной индукции материала от напряженности внешнего поля Н. Магнитная индукция материала B_i измеряется в теслах (Тл) и связана с намагниченностью М формулой

Основная (коммутационная) кривая намагничивания представляет собой геометрическое место вершин петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании (см. рис. 1.1) и отражает изменение магнитной индукции В в зависимости от напряженности магнитного поля Н, которое создается в материале при намагничивании. Напряженность магнитного поля в образце в виде тороида, когда магнитная цепь замкнута, равна напряженности внешнего поля Н_в. В разомкнутой магнитной цепи на концах образца появляются магнитные полюса, создающие размагничивающее поле Н_р . Разница между магнитными напряженностями внешнего и размагничивающего полей определяют внутреннюю магнитную напряженность H_i материала.

Основная кривая намагничивания (рис 1.2) имеет ряд характерных участков, которые можно условно выделить при намагничивании монокристалла ферромагнетика. Первый участок кривой намагничивания соответствует процессу смещения границ менее благоприятно ориентированных доменов. На втором участке происходит поворот векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля. Третий участок соответствует парапроцессу, т.е. завершающему этапу процесса намагничивания, когда сильное магнитное поле поворачивает в направлении своего действия не сориентированные магнитные моменты доменов ферромагнетика.

1.3. Магнитная проницаемость. Для характеристики поведения магнитных материалов в поле с напряженностью Н пользуются понятиями абсолютной магнитной проницаемости m_а и относительной магнитной проницаемости m₀ :

Подставляя эти значения в соотношения конкретные значения В и Н, получают различные виды магнитной проницаемости которые применяют в технике. Наиболее часто используют понятия нормальной m, начальной m_н , максимальной m_max , дифференциальной m_диф и импульсной m_и магнитной проницаемости.

Относительную магнитную проницаемость материала m получают по основной кривой намагничивания. Для простоты слово «относительная» не упоминается.

Магнитную проницаемость при Н=0 называют начальной магнитной проницаемостью m_н. Ее значение определяется при очень слабых полях (примерно 0,1 А/м).

Максимум на кривой проницаемости, соответствующий II участку кривой намагничивания (см. рис. 2), характеризуется значением максимальной магнитной проницаемости m_{max .} Начальная и максимальная магнитные проницаемости представляют собой частные случаи нормальной магнитной проницаемости. Их значения наряду с B_s , В_с и Н_с являются важнейшими параметрами магнитного материала.

--> ЧИТАТЬ ПОЛНОСТЬЮ <--