Реферат: Новые реалии в физическом содержании великих уравнений электродинамики Максвелла

где, согласно (6b), div, а Δ – оператор Лапласа. Таким образом, имеем теперь волновые уравнения не только для электромагнитных полей и , но и для их векторных потенциалов и в парных комбинациях этих четырех уравнений в зависимости от системы. В итоге возникает физически очевидный, принципиальный вопрос: какие это волны, и что они переносят? Результаты подробного изучения особенностей распространения составляющих единого электродинамического поля в виде плоских волн в материальных средах изложено в публикации [9]. В настоящей работе для нас представляет наибольший интерес прояснить физическое содержание рассматриваемых здесь систем электродинамических уравнений.

Подобно вектору Пойнтинга плотности потока электромагнитной энергии полей системы уравнений (1) рассмотрим другой потоковый вектор , который, судя по размерности, описывает электрическую энергию, приходящуюся на единицу площади поверхности. Для аргументированного обоснования возможности существования такого вектора и установления его статуса воспользуемся уравнениями системы (6) и с помощью стандартных вычислений (см. (3)) получим

(8)

- соотношение, описывающее энергетику реализации процесса электрической поляризации среды в данной точке. Как видим, уравнения электрического поля системы (6) описывают чисто электрические явления, в том числе, поперечные электрические волны, переносящие поток электрической энергии.

Аналогичным образом можно ввести еще один потоковый вектор , размерность которого соответствует поверхностной плотности магнитной энергии в соотношении, описывающем энергетику процесса намагничивания среды в данной точке:

.(9)

Итак, уравнения магнитного поля системы (7) рассматривают чисто магнитные явления, устанавливают реальность поперечных магнитных волн, переносящих поток магнитной энергии.

Полученные соотношения баланса (8) и (9) описывают энергетику условий реализации обычной электрической или магнитной поляризации среды (первое слагаемое правой части соотношений) посредством переноса извне в данную точку потоком вектора или соответствующей энергии. Однако эти соотношения устанавливают также наличие эффектов динамической поляризации вещества (в частности, проводящих сред) за счет действия переменных во времени электрической или магнитной компонент поля электромагнитного векторного потенциала. Надо сказать, что явления динамической поляризации уже имеют прямое экспериментальное воплощение: это эффекты электродинамической индукции в металлах [10] и динамического намагничивания в ферритах и магнитоупорядоченных металлах [11].

Подобно соотношениям (8) и (9) из уравнений системы (5) следует соотношение баланса передачи в данную точку момента импульса, реализуемого компонентами поля электромагнитного векторного потенциала посредством потокового вектора :

.(10)

Здесь момент электромагнитного импульса в проводящей среде создается электрической компонентой векторного потенциала, стационарной в том числе, а в среде диэлектрика – переменными во времени электрической и магнитной компонентами.

Как видим, именно уравнения поля электромагнитного векторного потенциала (5) описывают волны, переносящие в пространстве поток момента импульса, которые со времен Пойнтинга безуспешно пытаются описать с помощью уравнений электромагнитного поля (1) (см. анализ в [3]). Существенно, что сами по себе волны векторного потенциала принципиально не способны переносить энергию, поскольку в уравнениях (4) поля и отсутствуют. В этой связи укажем на пионерские работы [12], где обсуждается неэнергетическое (информационное) взаимодействие векторного потенциала со средой при передаче в ней потенциальных волн и их детектирование с помощью эффекта, аналогичного эффекту Ааронова-Бома. Однако, как иллюстрирует система соотношений (4) и показано в работе [9], распространение волн электромагнитного векторного потенциала в принципе невозможно без присутствия их сопровождающих волн электромагнитного поля, соответственно, наоборот.

Таким образом, соотношения (4) действительно следует считать системой уравнений вихревого векторного четырехкомпонентного единого электродинамическогополя, базирующегося на исходной своей составляющей - поле электромагнитного векторного потенциала, состоящего из двух взаимно ортогональных электрической и магнитной векторных полевых компонент. При этом поле векторного потенциала своим существованием реализует функционально связанные с ним другие составляющие единого поля: электромагнитное поле с векторными компонентами и , электрическое поле с компонентами и , магнитное поле с компонентами и . Отмеченная здесь структура и взаимосвязь составляющих единого электродинамического поля сохраняется и в статической асимптотике. Логика построения систем полевых уравнений для стационарных составляющих единого поля и анализ физического содержания таких уравнений изложены в работе [13].

В итоге, имеем очевидное обобщение и серьезное развитие представлений классической электродинамики, согласно которым в Природе, так же как и в случае электромагнитного поля, не может быть электрического, магнитного или другой составляющей единого электродинамическогополя с одной полевой компонентой. Структура обсуждаемых составляющих единого электродинамического поля из двух векторных взаимно ортогональных полевых компонент – это объективно необходимый способ их реального существования, принципиальная и единственная возможность распространения конкретной составляющей в виде потока соответствующей физической величины, в случае динамических полей – посредством поперечных волн.

Для подтверждения физической адекватности проведенного здесь теоретического анализа объективной реальности ниже представлены результаты экспериментов автора по изучению необходимых условий возбуждения и распространения электродинамических полей в металлах, отвечающие на два физически важных вопроса: волны каких полей можно реально возбудить в металлах и каковы частотные ограничения известного дисперсионного соотношения асимптотики металлов [2] при длинах волн . Возбуждение полей в металле производилось на частотах n = 50 - 50.10³ Гц и было возможным только с помощью магнитной антенны, так как импеданс ближней зоны лишь у магнитного диполя сопоставим с импедансом металлической среды. Для приема прошедшего через металл излучения также надо было использовать только магнитную антенну, что говорит о наличии в принимаемом сигнале только составляющей магнитного поля .

Для определения закона частотной дисперсии волнового числа перечной магнитной волны в металле его действительная часть измерялась по сдвигу фазы колебаний волны при ее прохождении в плоском слое толщиной d: , а мнимая часть - по затуханию амплитуды волны. Поскольку в теории металлов хорошим приближением (правда, для электромагнитных волн) является равенство , то следует ожидать (это показано теоретически выше), что указанные измерения этими способами будут давать такие же результаты и для магнитных волн.

На рис. графически представлены результаты измерений по фазе (мелкие штрихи) и по затуханию (штрихи крупнее) для медной пластинки толщиной d = 1,9 мм. Видно, что измеренные данными способами частотные зависимости значений и практически совпадают (различия менее 5 %) и соответствуют формуле волнового числа для плоской электродинамической волны в проводящей среде в асимптотике металлов при (сплошная линия).

Однако оказалось, что с понижением частоты значения мнимой части волнового числа сильно отклоняются от значений действительной : в медной пластинке на частотах 2.10³ Гц и алюминия (d = 1,4 мм) при 3.10³ Гц. В области этих частот при их уменьшении, график переходит от обычного к линейной зависимости по и окончательно . Соответственно, определяемая из частотная зависимость скорости распространения волны в металле сначала ведет себя обычно , но при понижении частоты переходит к const и затем окончательно . Абсолютный минимум значений скорости для пластинки меди был ~ 14 м/с, а алюминия ~ 22 м/с.

Отклонение характера частотных зависимостей волнового числа и скорости от обычных определяется толщиной проводящего слоя: в толстых пластинках это изменение наступает на меньших частотах, а в тонких – на более высоких частотах. Поскольку на фиксированной частоте величина является константой материала и не может зависеть от толщины слоя, то наблюдаемый эффект отклонения от закона дисперсии физически обусловлен регистрацией структуры поля ближней зоны излучателя (согласно измерениям, дипольного), проявляющей себя с понижением частоты.

Таким образом, известная технология нагрева металлов с помощью магнитного индуктора, как мы теперь убедились теоретически и показали в эксперименте – это применение физического процесса возбуждения в проводящей среде чисто магнитных поперечных волн. Кстати, об открытии магнитных поперечных волн уже более 20 лет назад официально заявил Докторович, о чем он с удивительным упорством, достойным лучшего применения, безуспешно пытается втолковать другим, ссылаясь на свою статью [14]. Печально, но Высший судия - только Время, оно все расставит по своим местам! Резюме: если Вы сделали открытие, то загляните в книгу, там об этом уже все написано.

В заключение следует сказать, что в настоящей работе отсутствует обычная в таких случаях претензия на научную новизну, поскольку в ней представлен лишь краткий обзор, по сути дела, реферат уже опубликованных в печати некоторых важных результатов по изучению роли и места электромагнитного векторного потенциала в теории электричества, проводимого автором на протяжении ряда лет. Главная цель здесь была другая: указать пути выхода электромагнитной теории из застоя. Как представляется, нам это удалось, поскольку мы смогли выявить действительно новые реалии в физическом содержании уравнений Максвелла, проиллюстрировать подлинное их величие и грандиозные скрытые возможности в отношении полноты охвата наблюдаемых в Природе явлений электромагнетизма, в итоге тем самым провести модернизацию концептуальных представлений классической электродинамики о структуре и свойствах электромагнитного поля, которое является только лишь одной из равноправных взаимосвязанных составляющих векторного четырехкомпонентного единого электродинамического поля .

Литература:

1. Максвелл Дж. К. Трактат об электричестве и магнетизме. Т. I и II. М.: Наука, 1989.

2. Матвеев А.Н. Электродинамика. М.: Высшая школа, 1980.

3. Соколов И.В. // УФН. 1991. Т. 161.№ 10. С. 175-190.

4. Антонов Л.И., Миронова Г.А., Лукашёва Е.В., Чистякова Н.И. Векторный магнитный потенциал в курсе общей физики. / Препринт № 11. М.: Изд. Физ. ф-та МГУ, 1998.

5. Кропп В. Патент РФ № 2101842.

6. Сидоренков В.В. // Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2005. № 2. С. 35-46; http://revolution./physics/00021495.html .

7. Сидоренков В.В. // http://revolution./physics/00023052.html

8. Сидоренков В.В. // Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2006. № 1. С. 28-37; http://revolution./physics/00021494.html.

9. Сидоренков В.В. // http://revolution./physics/00022974.html

10. Дюдкин Д.А., Комаров А.А. Электродинамическая индукция. Новая концепция геомагнетизма. / Препринт НАНУ, ДонФТИ-01-01, 2001.

11. Сидоренков В.В., Толмачев В.В., Федотова С.В. // Изв. РАН. Сер. физич. 2001. Т. 65. № 12. C. 1776-1782.