Реферат: Поляризация света при отражении

Отражательная способность определится теперь выражением

(17)

и поэтому она по-прежнему будет описываться кривой б на рис. 4. Степень поляризации теперь можно выразить в виде

выражением в фигурных скобках определяют иногда поляризованную часть отраженного света.

Аналогичные результаты можно получить и для проходящего света.

Для естественного света мы также найдем

(18)

Возвращаясь к случаю линейно поляризованного падающего света, мы видим, что отраженный свет останется линейно поляри­зованным, так как его фаза либо не изменяется, либо изменяется на (аналогично для прошедшего света). Однако направления колебаний в отраженном свете изме­няется относительно направления колебаний в падающем свете в про­тивоположные стороны. Это можно показать следующим образом.

Рис. 5. К определению знаков азимутальных углов

( i – падающий свет, r – отраженный свет, t – прошедший свет)

Угол, который мы обозначили через , т. е. угол между плоскостью колебаний и плоскостью падения, называют азимутом колебания. Мы будем считать его положительным, когда плоскость колебаний поворачивается по часовой стрелке вокруг направления распространения (рис. 5) . Можно предполагать, что азимут изменяется в пределах от до . Для падающей и отраженной электрических волн имеем

(19)

Используя формулы Френеля

найдем

(20)

Так как , то

(21)

Знак равенства в соотношении (21) справедлив лишь при нормальном или скользящем падении ( или ). Это не­равенство показывает, что при отражении угол между плоскостью колебаний и плоскостью падения увеличивается. На рис. 6 показано поведение и для n= 1,52 и . Мы видим, что когда равно углу Брюстера , то . В самом деле, согласно (20) (т. е. ) для при любом значении угла .

Рис. 6. Зависимость азимутальных углов от угла падения.

3. Отражательный прибор Нюрренберга и получение поляризованного света

Из закона Брюстера следует, что свет можно поляризовать, просто заставив его отразиться под углом Брюстера. Один из старейших приборов, основанный на таком принципе, – это так называемый отражательный прибор Нюрренберга (Нюрренберг, 1787 – 1862 гг.). Его основные части — две стеклянные пластинки (рис. 7) , на кото­рые лучи надают под углом Брюстера. Первая пластинка играет роль поляризатора, т. е. приспособления, создающего линейно поляризованный свет из неполяризованного света. Вторая служит анализатором, т. е. устройством, которое детек­тирует линейно поляризованный свет. Однако этот прибор обладает рядом недостатков; из них наиболее существенны сравнительно малая доля света, отраженного под углом Брюстера, и довольно сложный путь лучей через прибор. Предпочтительнее использовать устройства, которые поля­ризуют падающий свет без изменения направления его распространения. Это можно сделать, например, с помощью стопы тонких плоскопараллель­ ных пластинок. Если на стопу падает пучок неполяризованпого света, то при каждом преломлении он частично поляризуется, и поэтому можно достичь достаточно высокой степени поляризации даже при небольшом числе пластинок.

Рис. 7. Схема, иллюстрирующая принцип отражательного прибора Нюрренберга. P – поляризующая стеклянная пластинка; S –отражающее зеркало; i – падающий пучок; p – поляризованный пучок; r – пучок, отраженный от А.

Раньше поляризованный свет получали, как правило, с помощью двойного лучепреломления в кристаллах исландского шпата или кварца. Теперь наиболее удобный метод заключается в использовании так называемых поляроидных пленок. Их действие основано на свойстве, известном как дихроизм. Вещества, обладающие этим свойством, имеют различные коэффициенты поглощения для света, поляризованного в различных направлениях. Например, можно изго­товить пленки из поливинилового спирта с внедренным иодом, которые пропускают почти 80% света, поляризованного в одной плоскости, и менее 1% света, поля­ризованного в перпендикулярном направлении.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Таким образом, можно сказать, что изучение темы поляризации света при отражении является актуальной, так как в мире появляются материалы, магнитная проницаемость которых , а так же и диэлектрическая проницаемость . И в связи с этим появляется большой интерес к изучению явлений прохождения и отражения света на границе раздела сред с учетом и .

Изучив предмет исследования, то есть поляризацию света при отражении с учетом диэлектрической и магнитной проницаемостей, цель данной работы была выполнена, а именно, в связи с ознакомлением с литературой по проблеме исследования, изучением явление поляризации света при отражении и изучением влияния диэлектрической и магнитной сред на поляризацию света, был произведен расчет компонент электрического и магнитного поля в отраженном свете, который отражен в таблице и графике зависимости в приложении данной работы. Для получения результата применялись следующие методы исследования: теоретический анализ и обобщение научно-технической литературы научно-методических трудов и теоретических работ по физике таких ученых, как Д.В. Сивухин, М. Борн, Э. Вольф, И.В. Савельев и Г.С. Ландсберг.

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

1. Ландсберг Г.С. Оптика / Г.С. Ландсберг – М.: Наука, 1976 – 926 с.

2. Першинзон Е.М. Курс общей физики. Оптика и атомная физика / Е.М. Першинзон, Н.Н. Малов, В.С. Эткин – М.: Просвещение, 1981 – 638 с.

3. Борн М. Основы оптики / М. Борн, Э.Вольф – М.: Наука, 1973 – 721 с.

4. Сивухин Д.В. Общий курс физики: Том IV. Оптика / Д.В. Сивухин – М.: 1980 – 752 с.

5. Савельев И.В. Курс общей физики: Том 3. Оптика, атомная физика, физика атомного ядра и элементарных частиц / И.В. Савельев – М.: Наука, 1970 – 537 с.

6. Портис А. Берклеевский курс физики. Физическая лаборатория / А. Портис – М.: Наука, 1972 – 541 с.

ПРИЛОЖЕНИЕ

Таблица значений вычисленных по формуле отражательной способности для нормального падения света, при µ=1 (ε=1):

ε(µ)		ε(µ)
0	1	5,5	0,161708
0,5	0,029437	6	0,176571
1	0	6,5	0,190569
1,5	0,010205	7	0,203777
2	0,029437	7,5	0,216264
2,5	0,050692	8	0,228094
3	0,071797	8,5	0,239323
3,5	0,092013	9	0,25
4	0,111111	9,5	0,26017
4,5	0,129057	10	0,269874
5	0,145898	10,5	0,279146

График зависимости :