Реферат: Влияние среды распространения на точностные характеристики оптических измерительных систем
Формула 4
максимальная дальность действия
R max =R 0max T a l
Формула 5
где R 0max определяется в зависимости от вида цели.
В интервале больших дальностей (R >R г), т. е. при работе по точечной цели, дальность действия ЛЛС в атмосфере
Формула 6-7
Формула 4 -7 свидетельствуют о том, что ослабление мощности лазерного зондирующего и отраженного оптических си гналов атмосферой приводи т к уменьшению отношения сигнал/шум на входе приемника ЛЛС; это, в свою очередь, снижает дальность лазерного обнаружения цели.
На практике для определения коэффициента Т а l при работе в «окнах прозрачности» атмосферы пользуются эмпирической формулой
Таблица 1
| Состояние атмосферы (видимость) | Балл по коду | Удельное пропускание ty l , км-1 | Метеорологическая дальность видимости RМ , км |
|
Туман: очень сильный сильный заметный слабый | 0 1 2 3 | Менее 10-34 10-34 —10-8,5 10-8,5 —10-3,4 10-3,4 —2·10-2 | Менее 0,05 0,05—0,2 0,2—0,5 0,5—1 |
|
Дымка: очень сильная сильная заметная слабая | 4 5 6 7 | 0,02—0,14 0,14—0,38 0,38—0,68 0,68—0,82 | 1—2 2—4 4—10 10—20 |
|
Хорошая видимость Отличная видимость |
|
Рисунок 3 |
где lp — толщина рассеивающего слоя атмосферы; cl = sp l /sp l 0 (Для видимого диапазона волн c l »1);l0 = 0,5мкм.
Метеорологическая дальность видимости (м. д. в.)
где Vmin = 0,02 — пороговая контрастная чувствительность глаза наблюдателя; l о=0,5 мкм.
Под м. д. в. R м принято понимать предельную дальность видимости темных предметов с угловым размером 0,5° стандартным наблюдателем (Vmin = 0,02) в дневное время на фоне неба. Для определения R M можно использовать Таблица 1 .
Графики зависимости коэффициента полного ослабления лазерного излучения в атмосфере от метеорологической дальности в идимости при разли чных значениях длины волны излучени я sl =f (RM ) для различных l приведены наРисунок 3 .
Лазерные измерительные системы . Высокие потенциальные возможности ЛИС[3] , обусловленные прежде всего высокими точностными характеристиками, в значительной степени ограничиваются условиями распространения световых волн в реальных материальных средах, в частности в атмосфере (Рисунок 4 ).
Рисунок 4
Классификация возмущающих полей атмосферы, эффекты их взаимодействия с когерентными оптическими полями и характер возникающих при этом помех.