Гипотеза Ампера : когда в-во заполняет пространство вокруг пров. с током, то магн. поле создается не только этим током, но и движением заряж. частиц внутри атомов и молекул в-ва-молек. токами. Эта гипотеза утв, что магн. взаим. во всех случаях явл. взаим. токов. Она подтвержд. множ. экспер.

Ферромагнетики обладают сильными магн. св-вами. В этих в-вах магн. прониц. зависит от индукции внешн. поля, при этом способн. намагнич. падает с ув. темп. и при ее опред. знач (темп. Кюри) исчезает вовсе. При выкл. внешнем поле ферр. остается намагнич.

Магн. поток , или поток магн. индукции, наз. произвед. модуля вектора магн. индукции на площадь площадки, кот. он пересек., и на cos угла между нормалью к площадке и вект. магн инд. Ф=BScosaФ=[Вб]

Закон электромагн. индукции -ЭДС индукции в замк. контуре равна скорости изм. магн. потока, взятой с обр. знаком: e=-dФ/dt

Правило Ленца- возн. в индукц. контуре ток напр. таким образом, что его магн. поле преп. измен. магн. поля, которым вызван индукц. ток.

Явл. самоиндукции -при измен. тока, тек. по проводнику, меняется и его магн. поле, поэтому из-за явл. электромагн. индукции в проводнике возн. ток, преп. измен. тока в проводнике.

Индуктивность- магн. поток, прониз. замк.контур, по кот. течет эл. ток, пропорц. силе тока Ф=LI. Коэф. пропорц. L наз. индуктивностью. Индуктивность контура зависит искл. от его формы и размера. e=-dФ/dt=-L(dI/dt)

Энергия магн. поля : Wм=LI² /2=mB² /2

Гармонич. колебания -это колебат. процесс, при кот. периодич. измен. физ. величин, характ. состояние системы в завис. от времени, происходит по закону cos или sin.

Ур-е гармонич. колеб. имеет вид: x(t)=x_m sin(wt+j₀ ), где x_m -амплитуда колеб., (wt+j₀ )-текущая фаза колеб., j₀ -нач. фаза колебаний, w=2pn-циклич. частота

Амплитуда -модуль макс. отклонения физ. величины от ее ср. значения.

Период Т-время одного полного колебания.

Частота n-число колеб. в ед. времени (Гц). n=n/t, n-число колеб. за время t; T=t/n=1/n=2p/w

Своб. колеб . наз. колебания, возникающие в мех. системе при одиночном отклонении ее от положения равновесия, имеющие собств. частоту j₀ , задав. только параметрами сист, и затухающие со временем из-за трения.

Колеб. груза на пружине: тело массы m также может совершать гармонич. колебания под действ. силы упругости пружины коэф. жесткости k: T=2p*Öm/k

Математ. маятником наз. колеблющаяся в гравитац. поле Земли мат. точка, подвеш. на невесомой и нераст. нити длиной l; T=2p*Öl/g

Превр. энергии при гармонич. колеб .-Eполн=mw² A² /2

Вынужденные колебания- это незатухающие колебания, вызв. действием внешней периодич. силы. В случае, когда частота вынужд. силы совпадает с собств. частотой колебат системы, происходит резкое возр. амплитуды вынужд. колеб., и это явл. наз. резонансом .

Автоколебаниями наз. незатух. колебания в системе, поддерж. внутр. источниками энергии при отсутствии воздействия внешн. перемен. силы. В отличие от вынужд. колебаний, частоты и ампл. автоколеб. опред. св-вами самой колебат системы. От свободн. колебаний автоколеб. отлич. незавич. амплитуды от времени.

Распр. мех. волн в упругих средах : при распр. волны от какого–либо источника в сплошн. среде она послеп. захватывает все бОльшие и Большие области простр. При этом энергия, которую несут с собо волны от источно., с теч. времени распр. во все большей области простр., поэтому Е, перенос. через ед. поверхности за одну сек., уменьш. по мере удаления от источника -> уменьш. и амплитуда колеб.

Скорость распр. волны равна произв. ее длины на частоту колеб.:V=ln

Длина волны l-расст., на кот. распр. колебания за один период: l=VT=V/n

Попереч. волны- волны вдоль рез. шнура; чем сильнее натянут шнур, тем скор. волны больше. Волна добеж. до точки закр, отраз. и побежит назад. При распр. волн происх. измен формы шнура. Кажд. уч. колебл. относит. своего неизм. положен. равновесия. При распр. волны вдоль шнура отдельн. участки шнура сов. колеб. в напр., перпенд напр. распр. волны.

Продольн. волны -колеб. проходят вдоь напр. распр. волны. Напр.длинная мягкая пружина-ударив по концу, сжатие бежит по пружине. Колеб. любого витка пружины происх. в напр. распр. волны.

Звуковые волны -проц. распр. мех. колеб. частиц в среде. Мех. колебания распр. только в упругих средах (в вакууме нет распр.). Звук. волны в газах и жидк. явл. продольными.

Скор. распр. звука различна-зависит от плотности и упр. среды; в возд. скор.-340 м\с, в воде 1400 м\с, в мет-5000 м\с.

Громкость звука опред. переносимой волной энергией, кот. пропорц. квадрату амплитуды колеб. частиц. Учо человека восприн. звук с част. от 17 до 20000 Гц.

Высота тона опред. частотой колеб. частиц среды (чем больше колеб. частиц, тем выше звук)

Свободн. электромагн. колеб. в конт : простейш. системой, в кот. могут происх. электромагн. колеб, явл. колебат. контур-система, сост. из плоск. конденс., замкн. через катушку индукт. Зарядив конденсатор, мы разр. его через катушку. В ней возн. ток самоиндукц., не позвояющий конденсатору разряд. мгновенно. Ток в катушке нараст., при этом в ней ув. магн. поле. После разряда конд. в кат. продолж. течь ток самоинд., кот. сущ. пока конденс. полностью не перезаряд. После этого проц. идет в обр. сторону и после очередной перезар. конденсатора повторится.

Превр. Е в колеб. контуре : We=q² /2C и Wm=LI² /2; W=We+Wm= q² /2C+ LI² /2=const