Статья: О реальной структуре электромагнитного поля и его характеристиках распространения в виде плоских волн.
О РЕАЛЬНОЙ СТРУКТУРЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ И ЕГО ХАРАКТЕРИСТИКАХ РАСПРОСТРАНЕНИЯ В ВИДЕ ПЛОСКИХ ВОЛН
В.В. Сидоренков
МГТУ им. Н.Э. Баумана
Установлена реальная структура электромагнитного поля, представляющего собой векторное четырехкомпонентное электродинамическое поле, состоящего из функционально связанных между собой составляющих полей: электрической и магнитной напряженности, электрического и магнитного векторного потенциала. Рассматривается физически очевидный и принципиальный вопрос о параметрах и характеристиках распространения волн конкретных составляющих реального электромагнитного поля.
В настоящее время установлено, что в отношении полноты охвата при описании наблюдаемых в Природе явлений электромагнетизма, наряду с обычной системой уравнений электродинамики Максвелла электромагнитного (ЭМ) поля с компонентами электрической 
и магнитной 
напряженности [1]:
(a) 
, (b) 
, (1)
(c) 
, (d) 
,
существуют и другие системы полевых уравнений [2 - 4], концептуально необходимые при анализе и адекватном реальности физико-математическом моделировании электродинамических процессов в материальных средах. Уравнения в этих других системах рассматривают такие области пространства, где присутствуют либо только поле ЭМ векторного потенциала с электрической 
и магнитной 
компонентами:
(a) 
, (b) 
, (2)
(c) 
, (d) 
;
либо электрическое поле с компонентами и 
:
(a) 
, (b) , (3)
(c) 
, (d) 
;
либо, наконец, магнитное поле с компонентами и 
:
(a) 
, (b) 
, (4)
(c) 
, (d) 
.
Здесь 
и 
- абсолютные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, соответственно, 
- удельная электрическая проводимость, 
- постоянная времени релаксации заряда в среде за счет электропроводности.
Основная и отличительная особенность уравнений систем (2) – (4) в сравнении с традиционными уравнениями Максвелла ЭМ поля (1) с физической точки зрения состоит в том, что именно они, используя представления о поле ЭМ векторного потенциала, способны последовательно описать многообразие электродинамических явлений нетепловой природы в материальных средах, определяемых электрической или магнитной поляризацией и передачей среде момента ЭМ импульса, в частности, реализуемых в процессе электрической проводимости [4, 5] .
Принципиально и весьма существенно здесь то, что все эти системы электродинамических уравнений, в частности, и система (1) для локально электронейтральных сред (
) непосредственно следуют из фундаментальных исходных соотношений первичной взаимосвязи ЭМ поля и поля ЭМ векторного потенциала [2 - 4]:
(a) 
, (b) 
, (5)
(c) 
, (d) 
.
Очевидно, что представленная система соотношений может служить основой для интерпретации физического смысла поля ЭМ векторного потенциала [3], выяснения его роли и места в явлениях электромагнетизма. Однако самое главное и уникальное в них то, что все вместе эти соотношения являют собой систему базовых дифференциальных уравнений, описывающих необычное с точки зрения общепринятых позиций вихревое векторное поле, состоящее их четырех функционально связанных между собой вихревых векторных компонент , , и , которое условно назовем реальное электромагнитное поле .
Объективность существования указанного поля однозначно иллюстрируется указанными системами уравнений (1) – (4) и получаемыми из них соотношениями баланса:
для потока ЭМ энергии из уравнений системы (1)
, (6)
для потока момента ЭМ импульса из уравнений системы (2)
div
, (7)
для потока электрической энергии из уравнений системы (3)
div
, (8)
и, наконец, для потока магнитной энергии из уравнений системы (4)
--> ЧИТАТЬ ПОЛНОСТЬЮ <--