Контрольная работа: Основные электроматериалы

Наиболее резкие изменения диэлектрической проницаемости от температуры характерны диэлектрикам (твердым и жидким) при достижении температуры фазового перехода (из твердого в жидкое, см. рис. 1.2; из жидкого в газообразное).

Температурная зависимость характеризуется температурным коэффициентом :

, 1/К

Температурный коэффициент может быть как положительным, так и отрицательным, например, для парафина отрицательный (см. рис. 1.2).

Электронная поляризация в чистом виде наблюдается в нейтральных диэлектриках.

Очень важно знать поведение диэлектрика и изменение диэлектрической проницаемости в переменных полях с изменяющейся частотой. Для электронной поляризации характерным является то, что диэлектрическая проницаемость не зависит от частоты изменения поля (см. рис. 1.3). Это объясняется тем, что время установления поляризации очень мало.

Рисунок 1.3 – Частотная зависимость для диэлектриков с чисто электронной поляризацией

Электронная поляризация наблюдается у всех видов диэлектриков, и не связана с рассеиванием энергии.

Ионная поляризация

Ионная поляризация характерна для твердых диэлектриков с ионным строением, и обуславливается упругим смещением ионов на расстояния меньшие постоянной решетки.

Наблюдается в веществах кристаллического строения с плотной упаковкой ионов. Время установления поляризации мало и составляет с.

С увеличением температуры поляризация возрастает, поскольку температурное расширение, удаляя ионы, друг от друга ослабляет действующие между ними упругие силы, т.е. для ионных соединений характерен положительный температурный коэффициент . Для диэлектрика с ионным строением имеет смысл рассматривать температурную зависимость в пределах твердого состояния (см. рис. 1.4). При расплавлении ионные соединения становятся проводниками второго рода.

Рисунок 1.4 – Температурная зависимость для диэлектриков с ионной поляризацией

Материалы с ионным строением с плотной упаковкой ионов отличаются тем, что их диэлектрическая проницаемость не зависит от частоты изменения поля, так как время установления поляризации очень мало.

Ионная поляризация не сопровождается затратами энергии и поэтому в схеме замещения отсутствует активный элемент – резистор.

Дипольно-релаксационная поляризация

Дипольно-релаксационная поляризация связана с ориентацией дипольных молекул, т.е. полярных молекул под действием электрического поля. Она возможна, если молекулярные силы не препятствуют ориентации диполей вдоль поля. Материалы с дипольно-релаксационной поляризацией характеризуются временем релаксации , которое фактически является временем саморазряда конденсатора.

Время релаксации – это время в течение, которого ориентация дипольных молекул после снятия электрического поля уменьшается в е раз, т.е. в 2,7 раза по сравнению с первоначальным значением (см. рис. 7.12). Время релаксации является внутренним параметром диэлектрика с дипольно-релаксационной поляризацией, которое существенно зависит от плотности вещества или вязкости вещества. При более высокой температуре вязкость вещества уменьшается и время релаксации уменьшается.

Рисунок 1.5 – Процесс заряда и разряда конденсатора. Графический способ определения времени методом касательной

C увеличением температуры: с одной стороны молекулярные силы ослабевают и это усиливает поляризацию, а с другой стороны постепенно начинает нарастать тепловое хаотическое движение. Оно разрушает поляризацию.

В результате температурной зависимости наблюдается максимум (см. рис. 1.6).

Рисунок 1.6 – Температурная зависимость для диэлектриков с дипольно-релаксационной поляризацией для разныхфиксированных частот и

Максимум для дипольно-релаксационной поляризации наблюдается тогда, когда время релаксации будет равно полупериоду действующего поля:

,

где – частота изменения электрического поля, Гц.