Реферат: Эффект Зеемана при малоугловом рассеянии

Эффект Зеемана при малоугловом рассеянии

(реферат)

Эффект Зеемана приводит к появлению незеркальных отражений и соответствующих пиков интенсивностей в преломленных пучках, для понимания чего достаточно рассмотреть результат прохождения нейтронной волны через границу раздела двух доменов с индукциями B_i и B_k , угол a между направлениями которых меньше 90°. Предположим, что в первом домене спин нейтрона S↑↑B_i . После прохождения границы вероятности реализации состояний S↑↑B_k и S↑↓B_k равны cos² (a/2) и sin² (a/2). Соответствующие изменения потенциальной энергии: DU₁ = m(B_k - B_i ) и DU₂ = m(B_k + B_i ). При упругом рассеянии изменения DU компенсируются изменениями кинетической энергии. При этом скорость нейтрона изменяется в направлении градиента потенциала, т.е. перпендикулярно границе раздела. Поэтому в параметрах угловых распределений интенсивностей содержится информация о магнитной текстуре образца.

Для решения некоторых общих задач физики магнитных материалов наиболее удобным методом может оказаться рефлектометрия поляризованных нейтронов. Но после анализа большого объема экспериментальных данных установлено, что все особенности угловых распределений отраженных нейтронов являются частным случаем малоуглового рассеяния. Поэтому для исследований в этом направлении стали использоваться пленки, фольги и массивные образцы.

При любых измерениях к образцу должно быть приложено магнитное поле H, направление и величина которого зависит от решаемой задачи. Детекторной системой измеряются угловые распределения интенсивностей J(ij), где символы i и j выбраны для указания направления спина S нейтрона до входа в образец и после выхода из него, соответственно. Значению символов 0 или 1 соответствуют состояния S↑↑H или S↑↓H. (При анализе результатов измерений необходимо учитывать, что магнитный момент нейтрона m↑↓S.) Основная цель выполняемых работ - исследование эволюции магнитных текстур при термической или магнитной обработке образцов, что необходимо, в частности, для проверки предложенной автором модели термомагнитного эффекта [2].

Большая часть измерений выполнялась на анизотропных Co-Fe пленках, в которых имеется сильная однонаправленная магнитная текстура, что позволило получить [3, 4] наглядные результаты, которые невозможно объяснить наличием «латеральных флуктуаций плотности длины рассеяния нейтронов с размерами меньше латеральной проекции длины когерентности нейтрона». Для иллюстрации возможностей предлагаемой методики исследований далее приводятся результаты измерений.

Рис.1.

Пленка состава Co₆₇ Fe₃₁ V₂ толщиной 1.2 мкм была напылена на полированную поверхность монокристаллического кремния (d = 0.3 мм, Ø = 75 мм). Измерения выполнялись на установке «Вектор» (реактор ВВР-М, Гатчина). На рис. 1 приведены распределения интенсивностей для исходного и других состояний магнитной текстуры образца, которые получились после приложения магнитных полей. (Поле H = 4 Э практически не влияет на доменную структуру этой пленки, так как ее коэрцитивная сила H_c » 40 Э.) Магнитное поле прикладывалось параллельно плоскости пленки вдоль легкой оси намагничивания. Угол между плоскостью пленки и направлением прямого пучка j» 38′.

Детальное изложение методики обработки результатов рефлектометрических измерений приведено в статье [4]. В процессе работы с преломленными пучками обнаружена возможность предварительной корректировки экспериментальных данных, что и сделано при построении кривых J(ij).

Рис.1. Угловые распределения интенсивностей J(01) и J(10) преломленных пленкой нейтронов для исходного и последующих состояний магнитной текстуры.

Рис. 1 соответствует одноосной магнитной текстуре: области с противоположными направлениями намагниченностей имеют большие латеральные размеры и толщину равную толщине пленки. Обоснование модели такой текстуры приведено в статье [2]. Для большей части доменов (примерно 70% объема) углы между направлениями намагниченностей и полем H равны 180°-a. Приложение внешнего магнитного поля H > H_c приводит к образованию однонаправленной текстуры (рис. 1б). Средние значения a_av углов a для таких текстур: 31° (исходное состояние), 28° (H = 200 Э), 31°(H = 4 Э), 17° (H = 750 Э), 31° (H = 4 Э). Средние значения величин индукции пропорциональны угловому расстоянию D между центрами тяжестей пиков J(01) и J(10), величины которых (30, 42, 22, 49 и 33 минуты) определены с погрешностью не более одной минуты.

Зависимости a_av и D от величины магнитного поля - тривиальные следствия нашей модели. Нечто новое, однако, обнаруживается после сравнения результатов измерений при H = 4 Э, для которых углы a_av одинаковы, но величина D на рис. 1в существенно меньше, чем для двух других состояний. Для обоснования того, что этот результат соответствует гипотезе о метастабильных состояниях магнитных кристаллов, содержание которой впервые изложено в статье [2], необходимы дополнительные исследования, методика которых выглядит следующим образом.

Углы a_av определялись из отношений интегральных интенсивностей R = Q(11)/Q(10). Измеряемые величины a_av и D могут изменяться в зависимости от толщины образца d_eff вдоль направления нейтронного пучка, причиной чего является многократное расщепление нейтронных волн на границах доменов. Для изучения этого эффекта на пленке и фольге сплава Co-Fe толщиной d » 25 мкм были выполнены измерения параметров D и R при разных углах j. Для пленки R » 13 при изменении d_eff от 30 до 100 мкм. При этом (рис. 2а) наблюдается «нормальная» линейная зависимость D(1/j). Для фольги во всем интервале углов j, начиная с 90°, происходит падение отношения R, что и приводит к наблюдаемой зависимости D(1/j). Теперь понятно, что для подтверждения указанной выше гипотезы необходимо выполнить аналогичные измерения для разных состояний магнитной текстуры.

Рис. 2.

Угловые расстояния D между пиками интенсивностей J(01) и J(10) в зависимости от обратной величины угла скользящего падения j нейтронного пучка для пленки (а) и фольги (б). Для фольги приведено и отношение R = Q(11)/Q(10)

Научный и практический интерес к металлооксидам на основе манганит-лантановых перовскитов связан с уникальным сочетанием магнитных и транспортных свойств, проявляющихся в колоссальном магниторезистивном эффекте (CMR), который наблюдается вблизи фазовых переходов «метал-полупроводник» Т_ms и «ферро-парамагнетик» T_c . В основе представлений о CMR лежит идея о смешанно-валентном состоянии ионов марганца Mn³⁺ /Mn⁴⁺ . Самый простой способ управления смешанно-валентным состоянием ионов Mn связан с варьированием разновалентного катионного состава твердого раствора La_1-x ³⁺ A_x ²⁺ MnO₃ , где A²⁺ = Ca²⁺ , Sr²⁺ , Ba²⁺ , Pb²⁺ /1-3/.

Рис.3.

Рис.4.

Неизовалентное замещение ионов La³⁺ оказывает воздействие на конкурирующие между ионами Mn взаимодействия: двойное обменное /4, 5/, сверхобменное /6/ и кулоновское, а также их магниторезистивные свойства, что важно для практического их применения /7/.

Температура ферромагнитного упорядочения (Т_с ), и температура фазового перехода метал-диэлектрик (Т_р ), а также транспортные свойства очень чувствительны к структурным искажениям.

Поэтому, представляет особый интерес исследование изменения смешанно-валентного состояния ионов Mn путем создания катионных вакансий в лантан-кальциевой подрешетке керамических образцов манганит-лантановых перовскитов.

Концентрация ионов Mn⁴⁺ в перовскитоподобных манганатах может быть существенно увеличена /8/ путем "накачки" в LCMO сверхстехиометрического кислорода. Однако, большой радиус иона кислорода O^2- ( = 1,42Å) /9/, в сравнении с радиусами элементов образующих решетку, уменьшает его диффузионную способность, препятствуя проникновению “избыточного” кислорода в решетку. Поэтому, обогащению твердых растворов La_1-x Ca_x MnO₃ кислородом соответствует образование дефектов в катионной подрешетке. Согласно рентгеноструктурным данным исследуемые образцы − однофазные. Изменение структурного типа (от ромбоэдрического (при x=0) к псевдокубическому (x=0,1-0,25)) и монотонное уменьшение параметра кристаллической решетки (Рис.1, 2) связано с увеличением содержания ионов Ca²⁺ и, следовательно, ионов Mn⁴⁺ (радиусы которых меньше радиуса ионов La³⁺ и Mn³⁺ , соответственно).

Магнитосопротивление манганитов связывают с тремя процессами рассеяния носителей заряда:

1) критическое рассеяние на флуктуациях намагниченности (при t≈Tc);

2) межзеренное рассеяние (при t<Tc);

3) внутризеренное рассеяние (при t<Tc).

Увеличение концентрации кальция приводит к монотонному смещению максимума магниторезистивного эффекта в область более высоких температур (от 133 К (х=0) до 223 К (х=0,25)), с ростом его величины в семь раз (Рис.3.).

В области низких температур, порядка 90К, наблюдается рост значений магниторезистивного эффекта для составов от х=0 до 0,2 при увеличении содержания ионов Ca²⁺ , что связано, по-видимому, с их неравномерным распределением как внутри зерна, так и вблизи его границы. Так в работе [10] при использовании электронной микроскопии высокого разрешения обнаружено сосуществование ромбоэдрической, гексагональной и кубической «фаз» соответствующих областям, обогащенным ионами La-Sr, Lu и Sr соответственно. Выполненное комплексное исследование (рентгеноструктурным, магнитным, резистивным и ЯМР ⁵⁵ Mn методами) керамических образцов манганит-лантановых перовскитов (La_1-x Ca_x )_1-у MnO₃ (у, х=0 − 0,3) спеченных при температуре 1170⁰ С позволило установить закономерности изменения: типа структуры, параметра кристалллической решетки, температуры фазового перехода “металл-полупроводник” и ”ферро-парамагнетик” и магниторезистивного эффекта с изменением состава.

--> ЧИТАТЬ ПОЛНОСТЬЮ <--