Реферат: Квантовая теория эффекта Допплера и абсолютное пространство

(8)

Подставив из (5) в (8) и учитывая (7), получим где m – полная масса П до поглощения им энергии . Обе части равенства (6) возведем в квадрат, откуда выразим Исключив из последних выражений, запишем

(9)

где  – угол между векторами , Энергия возбуждения (поглощения) П равна . Выразим отсюда и подставим в (9), в результате получим

(10)

где << 1 . Заменяя в формуле (10)  и  на другие обозначения, получим:

для процесса (рис. 2)

(11)

для процесса (рис. 3)

(12)

Формулы (11) и (12), если в них символы заменить на обозначения частот, совпадают с соответствующими формулами, полученными в СТО [5], с точностью до малой величины  . Современные измерительные средства не позволяют обнаружить влияние члена  на смещение частоты излучения, воспринимаемой П.

2. Излучение фотона источником

1) Неподвижные источник и приемник. Неподвижный И возбужден до энергии излучает энергию . Этот процесс изображен на рис. 4.

Запишем законы сохранения энергии и импульса для И

(13)

(14)

Энергия возбуждения И равна . Выразив отсюда и подставив в (13) и (14), исключая в них  = v /c, получим энергию излучения И

<< 1 . (15)

Эта энергия поглощается неподвижным П как  в соответствии с формулой (4), в которой определяется из (15)

(16)

2) Источник движется, приемник покоится. Движущийся И излучает энергию , которую неподвижный П поглощает как  . На рис. 5 и рис. 6 изображены процессы взаимодействия фотона с И при его движении к П и от П соответственно.

Для этих двух процессов запишем общие уравнения законов сохранения энергии и импульса и релятивистские соотношения между энергией и импульсом частицы для И

(17)

(18)

(19)

(20)

Энергия возбуждения И равна . Проделав такие же вычисления как в п.1.2), получим