Реферат: Методичні вказівки до виконання розрахунко роботи дослідження за допомогою еом коливань системи
1.3. Розкладемо функцію 
в ряд Фур’є і визначимо (за допомогою ЕОМ) параметри гармонік в розкладенні.
1.4. Визначимо (за допомогою ЕОМ) рішення 
диференціального рівняння руху механичної системи для випадку, коли збурююча сила задається кусочно-лінійною функцією (“точне” рішення).
Розглянемо також випадок, коли сила задається сумою 
гармонік. При цьому встановимо, при якому раціональному значенні =
функція визначається з 5% точністю (по відношенню до “точного рішення”).
Проаналізуємо характер коливального процесу при різних значеннях <.
1.5. Користуючись АЧХ и ФЧХ системи та знайденими параметрами гармонік у розкладенні сили , побудуємо (за принципом суперпозиції) аналітичне рішення диференціального рівняння, руху механічної системи.
При цьому встановимо, при якому раціональне значені 
аналітичне рішення визначається з 5% точністю по відношенню до “точного” рішення.
Співставлення рішень будемо проводити для контрольного моменту часу 
, який рекомендується вибирати із умови:
.
2. Складання диференціального рівняння вимушених коливань механічної системи.
Рівняння вимушених коливань заданої механічної системи (рис.1) складемо за допомогою рівняння Лагранжа ІІ-го роду:
, ( )
де 
і 
- узагальнена координата та швидкість, 
і 
- кінетична і потенціальна енергії системи відповідно, 
- функція розсіювання, 
- узагальнена непотенціальна сила.
Складемо вираз кінетичної енергії системи в її довільному положенні, враховуючи, що тіло 1 виконує поступальний рух, а тіла 2 і 3 – обертальний рух; при цьому швидкості усіх тіл виразимо через узагальнену швидкість 
:
;
; 
; 
; 
;
= 
.
У виразі 
та 
- моменти інерції тіл 2 і 3 відносно центральної осі.
Позначимо коефіцієнт 
=
, де - зведена маса системи. Тоді:
. ( )
Складемо вираз потенціальної енергії системи: 
, де 
- потенціальна енергія сил ваги, а 
- потенціальна енергія сил пружності, що діють на тіла системи.
Обчислемо потенціальну енергію системи в її довільному положенні як роботу потенціальних сил на переміщенні системи із довільного положення в положення статичної рівноваги:
;
,
де 
; 
;
тут 
, 
- статичні подовження пружин; 
, 
- зміна довжини відповідної пружини при відхиленні системи від стану статичної рівноваги; 
,
- подовження пружини в довільному положенні системи.
Врахуємо, що 
, =
, а в стані статичної рівноваги 
.
Вираз потенціальної енергії системи та її похідної мають вигляд:
;
.
При рівновазі системи (
) маємо:
, тобто 
.
Тоді вираз потенціальної енергії системи приймає вигляд:
=
, ( )
де 
=
.
Функцію розсіювання будемо вважати залежною від узагальненої швидкості , а її похідну представимо у вигляді:
,
де 
- коефіцієнт в’язкості (дисипативний коефіцієнт).
До непотенціальних сил, що діють на систему, відноситься тільки збурююча сила , можлива робота якої 
; тоді
.
Візьмемо відповідні похідні і складемо рівняння Лагранжа для заданої системи:
; 
; 0; 
;
=
;
;
;
;
, ( )
де 
і 
.
Диференціальне рівняння ( ) представляє собою неоднорідне диференціальне рівняння другого порядку відносно узагальненої координати 
зі сталими коефіцієнтами.
Рішення задачі про дослідження вимушених коливань системи зводиться до рішення цього диференціального рівняння при заданих початкових умовах задачі. Оскільки у розглянутому випадку рух системи починається із стану статичної рівноваги, то початкові умови будуть нульовими:
при 
: 
; 
. ( )
Як відомо, аналітичне рішення рівняння ( ) складається із суми двох рішень 
, де 
- загальне рішення однорідного рівняння, 
- частинне рішення неоднорідного диференціального рівняння.
Слід зауважити, що рішення в даному випадку (при відповідному підборі коефіцієнта ) практично згасає через 
. Тоді получається, що при 
.