Реферат: Основні фізичні процеси в оптичних лініях зв’язку

При будь-який l>>l_C для конкретного волокна, може підтримуватися тільки LP₁₁ мода, бо другий, більш високий порядок моди, а саме, LP₁₁ мода і всі наступні моди більш високого порядку будуть мати відсічку, тобто будуть відсутні в волокні. В цьому розумінні концепція l_C дуже важлива, бо вибір l_C , що реально диктується такими передумовами, як низькі втрати при передачі, якість ширини смуги пропускання в вікні довжин хвиль, довжина хвилі, на якій піки ефективності джерела та детектору співпадають і т. д. - максимально визначить а та D.

Для того, щоб одержати точне значення потужності, що переноситься різноманітними модами, треба, по суті, розрахувати z-компоненти вектору Пойнтінгу, зв'язані з кожною модою і проiнтегрувати їх по поперечному перетину волокна. Шляхом простої алгебри можливо показати, що в слабко направляючому волокні частини енергії (потужності), що переносяться спрямованою модою в серцевині та оболонці, будуть, відповідно:

h_сердц =P_сердц / P_total =1-(U² / V² )(1-k), (26)

h_clad =P_clad / P_total = U² (1-k) / V² , (27)

де .

Ці рівняння ясно показують, що далеко від відсічки поки W буде відносно великою величиною, більшість з спрямованої потужності буде розташовуватися в серцевині. З іншого боку біля відсічки, W<<1 і, отже:

h_core @1-(1+l² )^{- 0,5} , (28)

h_clad @(1+l² )^{- 0,5} . (29)

Таким чином, для мод з l=0 більшість потужності буде витікати через оболонку, що невірно для мод з l>>1.