Шпаргалка: Ответы по физике раздел Оптика
корень(l 2 +(y–d/2)2 )=l корень(1+((y±d/2)/ l) 2 )» l (1+(y±d/2)/2l 2 +...)
С учётом такого приближения D»yd/l
Разность фаз d=Dj=2p/l; D=(2p/l)(yd/l )=(2pdy)/(pl ).
В зависимости от y будет наблюдаться или max, или min.
max: l/2(2k), min: l/2(2k+1)
Если выведенную d подставить в формулу для суммарной интенсивности, то I(y)=I=2I0 [1+cos((2pdy)/(ll ))].
Расстояние на экране между соседними максимумами или соседними минимумами интенсивности Dy=ymax0-ymax1 наз-ся шириной интерференционной полосы. Dy=l l/d. Ширина полосы не зависит от порядка интерференции. Под порядком понимается max или min.
Зеркала Френеля.
 |
?.?. ????? ? Î ??? ???????, ??? ? ??????? ???????, ?? ????????????? ??? ??????????????. ???? ????? ???? ????? d. ??? ??????? ?? 2 ????. d ????? ?????????. d~10 (???? ??????).
На участке АВ волна разд. на две части интерферирует сама с собой. Э1 – непрозрачный экран. S1 и S2 – мнимые источники. d – расстояние между источниками.
xmax = ±2k l l/2d, kÎZ, l – расстояние от источника до экрана. xmax – чётное число полуволн.
xmin = ±(2k+1) l l/2d, kÎZ, l – расстояние от источника до экрана. xmin – чётное число полуволн.
b – расстояние от центра зеркал до экрана.
Зеркало 1 и зеркало 2 с точностью до очень маленького угла будут перпендикулярны прямой SS1 и делить отрезок SS1 пополам. След. DS1OS равнобедренный с точностью до d. OS1=OS=r»a с точностью до очень маленького угла d.
a=rcosd, cosd=1 при малом d r »a
l в формулах xmax и xmin: l = r+b.
Рассм. DS1S2O: d/2=rsind, sind=d при малом d => d»2rd/
Расстоянием между двумя соседними max наз-ся расстояние между интерференционными полосами.
Расстояние между соседними min наз-ся шириной интерференционной полосы..
Ширина полосы всегда равна расстоянию между интерференционными полосами.
Dx=x2-x1=(k l l)/d – ((k-1) l l)/d=l l/d – ширина полосы (расстояние между полосами), общий случай.
Ширина интерф. полосы для зеркал Френеля: Dx»(r+b)l/(2rd)
Ширина луча (зона интерференции) имеет угл 2d.
Т.к. зона интерф. АВ строго ограничена, то число интерф. полос конечно. N=AB/Dx, (AB/2/b)=tgd => AB=2btgd»|tgd»d (малое d)|»2bd. N=2bd/((r+b)/(2rd))l=2bd2rd/(r+b)l=4rbd2 /(r+b)l
10. Получение когерентных пучков делением амплитуды. Интерференция в тонких пленках. Полосы равного наклона и равной толщины. Кольца Ньютона.
Происхождение интерференционной картины и способ ее получения определяет вид и зависит от способа.
Рассмотрим интерферирующее устройство, представляющее собой слой прозрачного диэлектрика с частично пропускаемыми и отражаемыми поверхностями, в котором возникает геометрическая разность хода при произвольном угле падения света на это устройство.
К такому типу интерферометров относятся плоско-параллельные и клиновидные пластины (тонкие пленки, кольца ньютона) и интерферометры, расщепляющие пучки света с помощью зеркал (интерферометр Фабри-Перо)
Различают 3 вида интерференционных полос, которые получаются при следующих условиях:
1. Полосы равного наклона, которые возникают между параллельными пучками света, которые после прохождения интерферометра приобретают определенную разность хода.