Статья: Основы безвихревой электродинамики Потенциальное магнитное поле
где ZВ описывает волновое сопротивление проводника.
Для случая безвихревого электромагнитного поля площадь поверхности заменяется квадратом длины проводника, ориентированного вдоль вектора потока плотности электромагнитной энергии (вдоль возвратно-поступательных индукционных токов)
N2 = 0,5 ZВℓ∫ НІdℓ. (5)
В приближении однородности поля по длине проводника имеем
N2 = 0,5 ZВ (Н ℓ )І (6)
В качестве источника переменного магнитного поля применялась та же пара рамок с переменными токами в них (по 0,55 А в каждой, f = 50 гц.).
Стабилитрон использовался другой. Коэффициент термоомической связи был вдвое меньше (100 кОм/град.).
Если в первой серии опытов охлаждался непосредственно кристалл стабилитрона=а, то во второй нагреваемым элементом была алюминиевая экранирующая втулка ( D = 1см, d = 0,8см, ℓ = 3 см, m = 2,4 г).
Методика экспериментов заключалась в регистрации отрезка времени между моментами включения переменного тока и первым уменьшением показания цифрового омметра на одну цифру, что указывало на нагрев стабилитрона (и алюминиевой втулки) на 0,01є.
Такому изменению температуры алюминиевой втулки эквивалентно увеличение энергии её теплосодержания на
W = 4,187 с mΔt (7)
W = 2, 1 10 ˉІ ДЖ. (8)
Малая начальная мощность нагрева втулки на 0,01є позволяет использовать линейное приближение для определения времени достижения этой температуры
N = W/Δt (9)
В опытах с стационарными противонаправленными токами в паре рамок, когда имел место только нагрев джоулевым теплом, были получены отрезки времени в следующем интервале их разброса
Δt = (10,4…12,2) мин. (10)
Подставляя в (9) опытные результаты (10) получаем мощность нагрева втулки джо
улевым теплом
N1 = (2,56…3,39) 10ˉ5 ВТ. (11)
В опытах с переменными противонаправленными токами к установленной величине мощности нагрева втулки джоулевым теплом ожидалось добавление мощности нагрева возвратно-поступательными индукционными токами.
Полученное существенное уменьшение регистрируемых отрезков времени
Δt = (3,66…4,58) мин. (12)
подтвердило ожидание, что и явилось по мнению автора, опытным доказательством существования безвихревого вида электромагнитной индукции.
Подставляя в (9) результаты из (12) получаем суммарную мощность теплового нагрева втулки
N2 = (7,84…9,54) 10ˉ5 Вт. (13)
Для выявления составляющей мощности индукционного нагрева втулки использовалась формула
N3 = N2 - N1 (14)
N3 = ( 4,77…6,09) 10 ˉ5 ВТ. (15)
Теоретическое вычисление мощности индукционного нагрева с использованием (6) даёт результат