Чтобы удержать на наклонной плоскости небольшое тело массой m, к нему при- кладывают горизонтальную силу F, как показано на рисунке. Величина силы F мо- жет меняться. Тело остается неподвижным на наклонной плоскости, пока 1 mg ...

Тело, которое соскальзывает вниз по наклонной плоскости. В этом случае на него действуют следующие силы:Сила тяжести mg, направленная вертикально вниз;Сила реакции опоры N, направленная перпендикулярно плоскости;Сила трения скольжения Fтр, направлена противоположно скорости (вверх вдоль наклонной плоскости при соскальзывании тела).Введем наклонную систему координат, ось OX которой направлена вдоль плоскости вниз. Это удобно, потому что в этом случае придется раскладывать на компоненты только один вектор — вектор силы тяжести mg, а вектора силы трения Fтр и силы реакции опоры N уже направлены вдоль осей. При таком разложении x-компонента силы тяжести равна mg sin(α) и соответствует «тянущей силе», ответственной за ускоренное движение вниз, а y-компонента — mg cos(α) = N уравновешивает силу реакции опоры, поскольку вдоль оси OY движение тела отсутствует.Сила трения скольжения Fтр = µN пропорциональна силе реакции опоры. Это позволяет получить следующее выражение для силы трения: Fтр = µmg cos(α). Эта сила противонаправлена «тянущей» компоненте силы тяжести. Поэтому для тела, соскальзывающего вниз, получаем выражения суммарной равнодействующей силы и ускорения:Fx = mg( sin(α) – µ cos(α) );ax = g( sin(α) – µ cos(α) ).ускорение:аx= v/tскорость равнаv=ax*t=t*g( sin(α) – µ cos(α) )через t=0.2 сскорость равна v=0.2*9.8(sin(45)-0.4*cos(45))=0.83 м/с