Однородный сосновый брус массой M, раз- меры которого указаны на рисунке 10.11, может свободно вращаться вокруг горизонтальной оси OO'. В точку A бруса ударяет горизонтально летя- щее ядро массой m. Какова начальная скорость яд...

Однородный сосновый брус массой M, раз- меры которого указаны на рисунке 10.11, может свободно вращаться вокруг горизонтальной оси OO'. В точку A бруса ударяет горизонтально летя- щее ядро массой m. Какова начальная скорость яд- ра v 0 , если брус отклонился на угол φ, а ядро упало на месте удара?
Гость
Ответ(ы) на вопрос:
Гость
Данная задача решается довольно просто, поскольку нам уже дано изменение скорости ядра, при котором, по всей видимости (что нужно будет проверить неравенством), теряется механическая энергия. Итак: начальный импульс ядра: m vo ; Начальный момент импульса ядра относительно оси ОО': (L–a) m vo ; Конечный импульс ядра (сразу после удара) по горизонтальной оси равен нулю, а значит, и конечный момент импульса ядра равен нулю. Тогда изменение момента импульса ядра относительно оси ОО' равно его начальному моменту импульса. Всё это изменение момента импульса ядра превратится в момент импульса дощатого бруса. Обозначив угловую скорость и момент инерции дощатого бруса, соответственно, как: ω и J , мы можем записать: Jω = (L–a) m vo ;         [1] Кинетическая энергия дощатого бруса равна Jω²/2 и вся она перейдёт в потенциальную энергию, когда он поднимется, повернувшись на угол φ. Нижняя кромка бруса при повороте на угол φ окажется на Lcosφ ниже оси OO'. Таким образом, нижняя кромка поднимется от начального уровня на величину L(1–cosφ), а поскольку центр масс точно вдвое ближе к оси OO', чем нижняя кромка, то общее поднятие центра масс бруса при его повороте на угол φ составит L(1–cosφ)/2 , а изменение потенциальной энергии в поле силы тяжести будет равно: MgL(1–cosφ)/2 . Когда вся кинетическая энергия перейдёт в потенциальную, дощатый брус как раз и окажется в своей верхней точке, т.е. в положении максимального отклонения. Итак, учитывая превращение кинетической энергии в потенциальную, мы можем записать: Jω²/2 = MgL(1–cosφ)/2 ; J²ω² = MgJL(1–cosφ) ; Учтём, что J = ML²/3, тогда: J²ω² = M²L³g(1–cosφ)/3 ; Jω = ML√[Lg(1–cosφ)/3] ; Приравняем к этому уравнение [1] и получим: (L–a) m vo = ML√[Lg(1–cosφ)/3] ; vo = [M/m] L/[L–a] √[Lg(1–cosφ)/3] ; vo = M/[m(1–a/L)] √[Lg(1–cosφ)/3] ; Проверим ещё, что кинетическая энергия в системе не возрастает, что было бы абсурдом: vo² = ( M / [m(1–a/L)] )² Lg(1–cosφ)/3 ; Тогда начальная кинетическая энергия равна: Eo = mvo²/2 = ( M / [1–a/L] )² Lg(1–cosφ)/[6m] ; А конечная кинетическая энергия, равная потенциальной, должна быть не больше начальной кинетической: MgL(1–cosφ)/2 < ( M / [1–a/L] )² Lg(1–cosφ)/[6m] ; 1 < M/[3m(1–a/L)²] ; (1–a/L)² < M/[3m] ; 1–a/L < √[M/(3m)] ; ОТВЕТ при выполнении условия 1–a/L < √[M/(3m)] – начальная скорость описанного движения ядра должна была бы быть: vo = M/[m(1–a/L)] √[Lg(1–cosφ)/3] .
Не нашли ответ?
Ответить на вопрос
Похожие вопросы