Дипломная работа: Исследование физических явлений в диэлектрических жидкостях инициируемых лазерным излучением

I – в видимой и УФ – областях спектра; II – в комбинированном поле лазерного излучения; III – одноступенчатые процессы (а) и многофотонные процессы (б) в ИК – областях спектра; 1 – предиссоциация; 2 – изомерия; 3 – химическая реакция; 4 – предиссоциация вследствие столкновений (М) в магнитном поле (Н); 5 – двухступенчатая ионизация; 6 - двухступенчатая диссоциация; 7 – двухступенчатая диссоциация; 8 - двухступенчатая ионизация; 9 – двухступенчатая изомеризация; 10 - химическая реакция; 11 - химическая реакция; 12 - диссоциация; 13 – изомеризация.

Рисунок.6. Лазерные фотохимические процессы: а – одноступенчатый процесс; б – двухступенчатый процесс.

Рисунок.7. Схема уровней ангармонического осциллятора (- расстояние между ядрами)

Рисунок..8. Возможные активации колебательных состояний в молекуле: а – одноступенчатый процесс; б – возбуждение в обертонные полосы; в – двухступенчатый процесс; г – комбинационное рассеяние.

Рисунок.9. Многофотонное поглощение в ИК – области спектра.

Рисунок.10. Возможные активации электронных состояний в молекуле: одноступенчатые процессы: а – возбуждение электронного состояния; б – фотодиссоциация; в – фотопредиссоциацияl; г – двухступенчатый процесс.

Рисунок.11. Красное смещение непрерывной УФ – полосы поглощения за счет возбуждения колебаний молекулы (двухатомная молекула, - расстояние между ядрами)

2.4Туннельный эффект в лазерном поле

Одно из принципиальных отличий многофотонной ионизации от однофотонной состоит в следующем. Поскольку энергия каждого светового кванта в многофотонном случае может быть очень мала, а следовательно, велик период световых колебаний, многофотонная ионизация должна в пределе переходить в случай ионизации атома в постоянном электрическом поле.

Как известно, полевая ионизация описывается квантовой механикой как туннелирование электрона под потенциальным барьером. Другими словами, ионизацию атома в постоянном поле можно рассматривать как многофотонное поглощение, когда энергия каждого отдельного фотона стремится к нулю, а число поглощенных фотонов становится бесконечным [7].

Условие возникновения туннельного эффекта в переменном поле можно качественно понять следующим образом (рис. 1). В силу когерентности лазерное излучение возможно представить как классическую электромагнитную волну, причем магнитной составляющей волны можно пренебречь. Тогда на атомный электрон действует электрическое поле, периодически изменяющееся во времени с частотой лазерного излучения. В случае, если электрон успеет протуннелировать из атомной потенциальной ямы глубиной Uза один полупериод поля, он окажется ионизованным в соответствии с законами туннельного эффекта, описываемого формулой (3). В противном случае будет реализован, как говорят, многофотонный режим, который описывается формулой (2).

(3)

В этой формуле mи е - масса и заряд электрона, а U— потенциал ионизации атома [4].

Возникновение туннельного эффекта в переменном поле. За один полупериод поле в окрестности атома изменяется от кривой (1) до кривой(2). Если за это время электрон успеет "просочиться" через потенциальный барьер, образованный полем атомного остатка и лазерным полем, произойдет туннельный эффект; в противном случае реализуется многофотонный режим.

б).

Рисунок.13.Схема туннелирования электрона через квазистатический потенциальный барьер в направлении действия поля;

а – атом в отсутствии внешнего поля, штрих – пунктирная линия – кулоновский потенциал,

б – атом в поле напряженностью F, сплошная кривая – потенциальный барьер. 0 – атомное ядро, E_i – энергия связи электрона в атоме, V - высота барьера, z – координата вдоль направления поля. При V > E_i происходит процесс надбарьерного развала атома

2.4.1 Применение модели Келдыша-Файсала-Риса в качестве теоретического метода описания туннельного механизма пробоя

В основу теоретических методов описания процесса нелинейной ионизации атомов положены несколько основных закономерностей, характеризующий этот процесс. Перечислим эти закономерности.

· Большая напряжённость поля излучения, при которой реализуется процесс нелинейной ионизации атомов; речь идёт не только о полях субатомной(F<F_a ), но и атомной (F=F_a ) и сверхатомной (F>F_a ) напряжённости.

· Необходимость описания переходов электрона, происходящих при воздействии двух полей сравнимой амплитуды – кулоновского поля атомного остова и внешнего поля излучения.