Реферат: Общая Физика лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ ЛЭТИ
Е0 = g0 /e0
Е = Е0 – Е’ = g0 /e0 - gСВЯЗ /e0 = = 1/e0 (g0 - gСВЯЗ );
E = E0 – HE ® E* (1 +H) = E0 ® E = E0 /(1+H) = E0 /e;
Д = e0 eE = e0 E, т.е. вектор индукции внутри не изменяется, плотность силовых линий остается постоянной.
E = 1/e0* (g0 - gСВЯЗ ) = E0 /e =g0 /(e0 e);
gCВЯЗ = g0* (e - 1)/e.
25. Сегнетоэлектрики:
Существуют группы веществ, которые могут обладать самопроизвольной поляризованностью в отсутствие внешнего поля. Подобные вещества получили название сегнетоэлектриков.
Впервые свойства сегнетоэлектриков было изучено Курчатовым.
Отличия сегнетоэлектриков от остальных диэлектриков:
1) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков измеряется тысячами, а у диэлектриков – десятками.
2) Диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектриков зависит от напряженности поля.
3) Сегнетоэлектрики обладают явлением гистерезиса (запаздывания):
P
1
Pr 2 3
E
EC
При изменении поля значение поляризованности Р и смещения D отстают от напряженности поля Е, в результате чего P и D зависят не только от текущего значения Е, но и от проедшествующего. Это явление называется гистерезисом.
На участке (2), при обращении Е в ноль, сохраняется остаточная поляризованность Pr. Она становится равной нулю только под действием противоположнонаправленного поля ЕС , называемой коэрцетивной силой.
Сегнетоэлектриками могут быть только кристаллические вещества с отсутствующим центром симметрии.
У каждого сегнетоэлектрика $ темпиратура, называемая точкой Кюри, при которой он утрачивает свои свойства и становиться обычным диэлектриком.
26. Поведение векторов напряженности и индукции на границе двух сред:
Et1
e1
®
® n1
En1 a1
dh
Et2