Реферат: Общая Физика лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ ЛЭТИ
F = qE, Wp = qj.
Можно написать, что
E = - ¶j/¶x - ¶j/¶y - ¶j/¶z, т.е. при проекции на оси:
Ex = -¶j/¶x, Ey = -¶j/¶y, EZ = -¶j/¶z, аналогично проекция вектора Е на произвольное направление l: Еl = = -¶j/¶l, т.е. скорости убывания потенциала при перемещении вдоль направления l.
j = 1/(4pe0 )* q/r = /в трехмерном пространстве/ = 1/(4pe0 )* q/Ö(x2 +y2 +z2 ).
Частные производные этих функций равны:
¶j/¶x = -q/(4pe0 )* x/r3 ;
¶j/¶y = -q/(4pe0 )* y/r3 ;
¶j/¶z = -q/(4pe0 )* z/r3 .
При подстановке получаем:
E = 1/(4pe0 )* q/r2 .
Работа, по перемещению q из точки 1 в точку 2, может быть вычислена, как A12 = 1 ò2 qEdl или A12 = q(j1 - j2), приравняв их, получим j1 - j2 = 1 ò2 Edl. При обходе по замкнутому контуру j1 = j2, то получим: oò Edl = 0.
17. Эквипотенциальные поверхности:
Воображаемая поверхность, все точки которой имеют одинаковый потенциал, называется эквипотенциальной. Ее уравнение имеет вид j(x, y, z) = const.
При перемещении по эквипотенциальной поверхности на отрезок dl, dj = 0. Следовательно, касательная к поверхности, составляющая вектор Е, равна 0, т.е. вектор Е направлен по нормали к эквипотенциальной поверхности. Т.е. линии напряженности в каждой точке перпендикулярны к эквипотенциальным поверхностям.
Эквипотенциальную поверхность можно провести через любую точку поля и их можно построить бесконечное множество. Их проводят таким образом, чтобы разность потенциалов для двух соседних поверхностей была одинаковой (Dj = const). Тогда по густоте эквипотенциальных поверхностей можно судить о величине напряженности поля.
В соответствии с характером зависимости Е от r, эквипотенциальные поверхности при приближении к заряду становятся гуще. Для однородного поля эквипотенциальные поверхности представляют собой систему равноотстоящих друг от друга плоскостей, перпендикулярных к направлению поля.
18. Проводники в электрическом поле:
Проводники состоят из связанных зарядов равномерно распределенных по объему проводника. Электроны проводника находятся в тепловом хаотическом движении.
]$ поле с проводником:
() 1
- + Е
- +
- + Е
- +() 2
- + Е
- +
-- + Е
- +
+ Е
- +