Реферат: Общая Физика лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ ЛЭТИ
Густота линий выбирается так, чтобы кол-во линий, пронизывающих единицу поверхности, было равно численному значению вектора Е. (1)
Линии напряженности точечного заряда представляют собой совокупность радиальных прямых, направленных от положительного заряда и к отрицательному.
Линии одним концом «опираются» на заряд, а другим концом уходят в бесконечность (2).
Так полное число линий, пересекающих сферическую поверхность радиуса r, будет равно произведению густоты линий на площадь поверхности сферы (4pr2 ). В соответствии с (1), густота линий численно равна Е = (1/4pe0)*(q/r2 ), то кол-во линий численно равно (1/4pe0)*(q/r2 )* (4pr2 ) = q/e0. Это говорит о том, что число линий на любом расстоянии от заряда будет постоянным, то, в соответствии с (2), получается, что линии ни где, кроме заряда, не начинаются и не заканчиваются.
5. Поле электрического диполя:
Электрическим диполем называется система двух одинаковых по величине разноименных зарядов +q и –q, расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до точек, в которых определяется поле системы. Прямая, проходящая через оба заряда, называется осью диполя .
Положим, что r+ = r – a cos u, а r- = r + a cos u.
Спроецируем вектор Е на два взаимно перпендикулярных направления Er и Eu :
Er = 1/(4pe0 )*(2p. cosu)/r3 ;
Eu = 1/(4pe0 )*(p. sinu)/r3 , где p = q. l – характеристика диполя, называемая его электрическим моментом. Вектор р направлен по оси диполя от отрицательного заряда к положительному.
E2 = Er 2 + Eu 2 Þ E = 1/(4pe0 )*p/r3 * *Ö(1+3. cos2 u).
Если предположить, что u = p/2, то получим напряженность на прямой, проходящей через центр диполя и перпендикулярной к его оси:
E^ = 1/(4pe0 )* p/r3 , при этом Er = 0, то E^ параллелен оси диполя.
|
 |
|
|
|
|
|
dr
 |
|
dE = k*(tdl)/L2
dE1 = dE. cosa = dE(x/4) = =k*t*(x. dl)/(R2 +x2 )3/2 2 p R
E1 = òdE1 = k*t*(x. dl)/(R2 +x2 )3/2 0 òdl = = (2pRtkx)/(R2 +x2 )3/2 = =k*(Q. x)/ (R2 +x2 )3/2 .
|
dr
|
|
|
|
|