Реферат: Основні задачі математичної фізики
Тоді
xх =1, xt =-a, hx =1, ht =a,
ux =ux xx +uh hx =ux +uh ,
uxx =uxx xx +ux h hx +uh x xx +uhh hx =uxx +2ux h +uhh ,
ut =ux xt +uh ht =-aux +auh ,
utt =-auxx xt -aux h ht +auh x xt +auhh ht =a2 uxx -2a2 ux h +a2 uhh .
Підставивши uxx , utt в вихідне рівняння, отримаємо
a2 uxx -2a2 ux h +a2 uhh -a2 (uxx +2ux h +uhh )=0,
-4a2 ux h =0,
ux h =0.
Отримане рівняння можна записати як:
.
Звідси випливає, що uh не залежить від x:
uh =f* (h),
де f* (h) – довільна функція h.
Інтегруючи останню рівність по h при фіксованому x, маємо
.
де f1 (x) і f2 (h) – довільні двічі диференціюючі функції аргументів x і h.
Враховуючи, що x=х-at і h=x+at, дістаєм загальне рішення даного рівняння у вигляді
u(x,t)=f1 (x-at)+f2 (x+at).
Визначимо функції f1 і f2 так, щоб функція u(x,t) задовільняла початковим умовам:
u(x,t)=f1 (x)+f2 (x)=j(x),
ut (x,0)=-af¢1 (x)+af¢2 (x)=y(x).
Таким чином, для знаходження функцій f1 і f2 маємо систему рівнянь
f1 (x)+f2 (x)=j(x),
-af¢1 (x)+af¢2 (x)=y(x).
Інтегруючи другу рівність, отримаємо
де х0 і С – постійні. Тоді
f1 (x)+f2 (x)=j(x),
.
Звідси знаходимо
,
і
.
Підставивши у вираз для u(x,t) знайдені значення f1 і f2 , отримаємо
,
.
Ця рівність називається формулою Даламбера.
Раніше функцію u(x,t) ми записували як:
u(x,t)=f1 (x-at)+f2 (x+at),
де перший додаток
при x-at=const зберігається постійне значення. Отже, функція f1 (x-at) описує розповсюдження прямої бігучої хвилі без викревлення.
Аналогічно функція
являє собою обратну біжучу хвилю без викревлень, щорозповсюджуються з тією ж швидкістю, але в від¢ємному напрямку вісі 0Х.
В цілому процес розповсюдження коливань, функції u(x,t), представляє собою суперпозицію (накладання) прямої та оберненої біжучих хвиль без викревлень.
Лекція №2
План
1. Рівняння теплопровідності.
2. Розв ’ язок задачі методом перетворення Фур ’ є.
3. Рівняння Пуассона.
4. Розв ’ язок задачі Діріхле в крузі методом Фур ’ є.
Питання до самоконтролю