Конькобежец хочет въехать на ледяную горку, разогнавшись перед ней до скорости 28,8 км/ч и продолжая работать ногами. На какую высоту от начального уровня поднимется конькобежец, если высота горки увеличивается на 0,5 м на кажд...

Запишем второй закон Ньютона для горизонтального участка: F – Fсопр – Fтр = 0 ,      если движение равномерно, где F – сила тяги конькобежца. F = СSρu²/2 + μmg ,      где ρ – плотность воздуха, u, S и С – предельная скорость, площадь сечения и характерный коэффициент сопротивления конькобежца. Запишем второй закон Ньютона для смычки: v' = ( F – Fсопр – Fтр – mgsinφ ) / m    ,       где φ – текущий угол поворота на смычке; в данном случае Fтр = μN > μmg ! поскольку давление на смычке может быть заметно выше! Нормальное ускорение в данном случае: a = v²/R ,     которое обеспечивается реакцией смычки N за вычетом поперечной к смычке составляющей силы тяжести : mv²/R = N – mgcosφ ,     где φ – текущий угол поворота на смычке. N = mv²/R + mgcosφ ; Fтр = μN = μmv²/R + μmgcosφ ; v' = ( F – СSρv²/2 – μmv²/R – μmgcosφ – mgsinφ ) / m   ; s'' = F/m – ( СSρ/[2m] + μ/R )s'² – μgcos(s/R) – gsin(s/R) ; Данное нелинейное дифференциальное уравнение в элементарных функциях не решается. Для решения можно сделать некоторые пренебрежения. Положим некоторые не значительно-переменные на смычке величины – постоянными: μgcos(s/R) ≈ μgcos(φo/2), gsin(s/R) ≈ gsin(φo/2),     где φo – угол наклона наклонной плоскости, тогда: v' = [ F/m – μgcos(φo/2) – gsin(φ/o) ] – ( СSρ/[2m] + μ/R )v² ; Поскольку мы будем устремлять R к нолю, то: | F/m – μgcos(φo/2) – gsin(φ/o) | << ( СSρ/[2m] + μ/R )v² ,       а кроме того: СSρ/[2m] << μ/R ,      окончательно: v' = –μv²/R ; Rdv/v² = –μdt ; R/v – R/Vo = μt ; R/v = R/Vo + μt ; v = 1/[ 1/Vo + μt/R ] ; ds = 1/[ 1/Vo + μt/R ] dt = [R/μ] d( 1/Vo + μt/R )/[ 1/Vo + μt/R ] ; s = [R/μ] ln| Vo ( 1/Vo + μt/R ) | = [R/μ] ln|Vo/v| ; v = Vo exp(–μs/R) = Vo exp(–μφ)        – это будет скорость конькобежца после смычки. Теперь запишем третий Закон Ньютона на наклонном участке: v' = F/m – Fсопр/m – μgcosφ – gsinφ ; F = СSρu²/2 + μmg ; v' = – СSρv²/[2m] – ( gsinφ – СSρu²/[2m] – μg(1–cosφ) ) ; Обозначим ускорение возвратных бесскоростных сил, как b = gsinφ – СSρu²/[2m] – μg(1–cosφ) , а величину 2m/[СSρ] = L – как тормозную константу, тогда: v' = – v²/L – b ; dv/[ v²/L + b ] = –dt ; dv/[ v²/(bL) + 1 ] = –bdt ; d(v/√[bL]) / [ (v/√[bL])² + 1 ] = – √[b/L] dt ; arctg(v/√[bL]) – arctg(V/√[bL]) = √[b/L] t ; arctg(V/√[bL]) = arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ; V/√[bL] = tg( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) ; V = √[bL] tg( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) ; ds = √[bL] tg( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) dt = = – L tg( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) d( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) ; s = L ln| cos( arctg(v/√[bL]) – √[b/L] t ) / cos( arctg(v/√[bL]) ) | ; s = L ln| √[1+v²/(bL)] / √[1+V²/(bL)] | ; Когда скорость V станет равна нулю – это и будет наивысшая точка: s = L ln√[1+v²/(bL)] = L ln√[1+Vo²exp(–2μφ)/(bL)] ; H = s sinφ ; sinφ = h/so ,     где h и so – эталонные высоты и смещения, характеризующие наклон горки; 1–cosφ = 1 – √[1–(h/so)²] ≈ [1/2] (h/so)²,     где h и so – эталонные высоты и смещения, характеризующие наклон горки; H = [s/so] h = [h/so] L ln√[1+Vo²exp(–2μarcsin[h/so])/(bL)] ; bL = ( gsinφ – СSρu²/[2m] – μg(1–cosφ) ) 2m/[СSρ] = = 2mg/[СSρ] ( h/so – [μ/2] (h/so)² ) – u² H = 2m/[СSρ]* *[h/so] ln√[ 1 + Vo²exp(–2μarcsin[h/so])/( 2mg/[СSρ] ( h/so – [μ/2] (h/so)² ) – u² ) ] ; Как мы видим, нам необходима максимальная скорость конькобежца u. Будем считать, что это так невнятно дано в виде начальной скорости конькобежца. Учтём ещё, что в нашем случае: arcsin[h/so] ≈ h/so, (h/so)² << 1 и exp(–2μarcsin[h/so]) ≈ 1–2μh/so : H = 2m/[СSρ] [h/so] ln√[ 1 + (1–2μh/so)/( 2 [h/so] mg/[СSρVo²] – 1 ) ] ; Очевидно, что для того, чтобы «работающий ногами конькобежец» вообще мог достичь какой-либо наивысшей точки, нужно чтобы: ln√[ 1 + (1–2μh/so)/( 2 [h/so] mg/[СSρVo²] – 1 ) ] > 0 ; (1–2μh/so)/( 2 [h/so] mg/[СSρVo²] – 1 ) > 0 ; 2 [h/so] mg/[СSρVo²] > 1 ; m/СS > ρVo²so/[2gh] ≈ 1.25*64*10/[ 2*9.8*0.5 ] ≈ 4000/49 ; m/СS > 81.6 ; Если считать, что CS = 1 м² , то масса конькобежца должна быть больше 82 кг, чтобы он, «продолжая работать ногами», вообще остановился. * Допустим, что m/CS = 200 (тяжёлый и слабый), тогда: H ≈ 2*200/1.25 [1/20] ln√[ 1 + (1–0.04*1/20])/( 2*200*9.8*0.5/[1.25*64*10] – 1 )] ≈ 16 ln√[ 1 + 0.998/1.45 ] ≈ 8.4 м. * Допустим, что m/CS = 100 (средний параметр), тогда: H ≈ 2*100/1.25 [1/20] ln√[ 1 + (1–0.04*1/20])/( 2*100*9.8*0.5/[1.25*64*10] – 1 )] ≈ 8 ln√[ 1 + 0.998/0.225 ] ≈ 13.5 м. * Допустим, что m/CS = 82 (легко-пронырливый), тогда: H ≈ 2*82/1.25 [1/20] ln√[ 1 + (1–0.04*1/20])/( 2*82*9.8*0.5/[1.25*64*10] – 1 )] ≈ 6.56 ln√[ 1 + 0.998/0.0045 ] ≈ 35 м. * Допустим, что m/CS > 81.64 (всепреодолевающий на этом наклоне), тогда: H ≈ 2*81.64/1.25 [1/20] ln√[ 1 + (1–0.04*1/20])/( 2*81.64*9.8*0.5/[1.25*64*10] – 1 )] ≈ бесконечность.