Реферат: Дуговой разряд в газах

ع=Uо+IR (5)

Допустим, что этот стацийнарный режим нарушен. Разрядный

ток в какой-либо данный момент времени равен I+i, где i—малая величина, а разность потенциалов между электродами равна U.

Введём обозначение

U′=dU/dI

(dU/di)i=0 равно тангенсу угла наклона касательной к вольтамперной характеристике в рабочей точке, соответ-ствующей выбранному нами первоначально режиму (ток I). Посмотрим, как будет дальше изменяться i. Если i будет возрастать, то данный режим разряда неустойчив; если, наоборот, i беспредельно убывает, то режим разряда устой-чивый.

Обратимся к вольтамперной характеристике рассматриваемого

разрядного промежутка U=f(I+i)- Через трубку идёт ток

I+i и ёмкость С заряжается (или разряжается). Разность

потенциалов на ёмкости С уравновешивается в этом случае

не только напряжением на разрядном промежутке, но и э.д.с.

самоиндукции цепи. Пусть I+i2 —общий ток через сопротивле-

ние R. Обозначим ток, заряжающий ёмкость С, через i1; мгно-

венное значение разности потенциалов на ёмкости С— через U1.Разность потенциалов между электродами дуги будет U0+iU’.

Имеем:

ع=U1+(i+I2)R, (6)

U1-U0=U’i+Ldi/dt, (7)

i2=i1+i. (8)

Добавочный заряд Q на ёмкости С по сравнению со стационарным режимом:

Q=∫i₁dt=(U₁-U₀)C. (9)

Вычитая (5) из (6), находим:

U₁-U₀=-i₂R (10)

Выражения (7), (8) и (10) дают:

U'i+Ldi/dt=-R(i+i₁). (11)

Выражения (7) и (9) дают:

1/C∫i₁dt=U’i+Ldi/dt. (12)

Дифференцируя (12) по t и вставляя результат в (11), находим:

U’i+Ldi/dt=-iR-RCU’di/dt-RLCdІi/dtІ. (13)

или