Реферат: Движение в центрально-симметричном поле

(1,10)

Если потенциальная энергия везде конечна, то должна быть конечной во всем пространстве, включая начало координат, также и волновая функция , а следовательно, и ее радиальная часть . Отсюда следует, что должна обращаться в нуль при :

(1,11)

В действительности это условие сохраняется также и для поля, обращающегося при в бесконечность.

Уравнение (1,10) по форме совпадает с уравнением Шредингера для одномерного движения в поле с потенциальной энергией

(1,12)

равной сумме энергии , и члена

,

который можно назвать центробежной энергией. Таким образом, задача о движении в центрально-симметричном поле сводится к задаче об одномерном движении в области, ограниченной с одной стороны ( граничное условие при ). «Одномерный характер» имеет также и условие нормировки для функции , определяющееся интегралом

.

При одномерном движении в ограниченной с одной стороны области уровни энергии не вырождены. Поэтому можно сказать, что заданием значения энергии решение уравнения (1,10), т.е. радиальная часть волновой функции, определяется полностью. Имея также в виду, что угловая часть волновой функции полностью определяется значениями и , мы приходим к выводу, что при движении в центрально-симметричном поле волновая функция полностью определяется значениями . Другими словами, энергия, квадрат момента и его проекция составляют полный набор физических величин для такого движения.

Сведение задачи о движении в центрально-симметричном поле к одномерному позволяет применить осцилляционную теорему. Расположим собственные значения энергии ( дискретного спектра ) при заданном в порядке возрастания, перенумеровав их порядковыми номерами , причем наиболее низкому уровню приписывается номер . Тогда определяет число узлов радиальной части волновой функции при конечных значениях (не считая точки ). Число называют радиальным квантовым числом . Число при движении в центрально-симметричном поле иногда называют азимутальным квантовым числом , а - магнитным квантовым числом .

Для обозначения состояний с различными значениями момента частицы существует общепринятая символика; состояния обозначаются буквами латинского алфавита со следующим соответствием:

1 2 3 4 5 6 7 . . .

(1,13)

Нормальным состоянием при движении частицы в центрально-симметричном поле всегда является - состояние; действительно, при угловая часть волновой функции во всяком случае имеет узлы, между тем как волновая функция нормального состояния не должна иметь узлов вовсе. Можно также утверждать, что наименьшее возможное при заданном собственное значение энергии растет с увеличением . Это следует уже из того, что наличие момента связано с добавлением в гамильтониане существенно положительного члена , растущего с увеличением .

Определим вид радиальной функции вблизи начала координат. При этом будет считать, что

(1,14)

Ищем в виде степенного ряда по , оставляя при малых только первый член разложения; другими словами, ищем в виде . Подставляя это в уравнение

,

получающееся из (1,8) умножением последнего на и переходя к , найдем

.

Отсюда

или .

Решение не удовлетворяет необходимым условиям; оно обращается в бесконечность при ( напомним, что ). Таким образом, остается решение с , т.е. вблизи начала координат волновые функции состояний с данным пропорциональны :

. (1,15)

Вероятность частице находиться на расстоянии от центра между и определяется величиной и поэтому пропорциональна . Мы видим, что она тем быстрее обращается в нуль в начале координат, чем больше значение .

2. Падение частицы на центр.

Для выяснения некоторых особенностей квантовомеханического движения полезно изучить случай, не имеющий, правда, непосредственного физического смысла, - движение частицы в поле с потенциальной энергией, обращающейся в некоторой точке ( начале координат ) в бесконечность по закону ; вид поля вдали от начала координат нас не будет интересовать. Этот случай – промежуточный между теми, когда имеются обычные стационарные состояния, и случаями, когда происходит «падение» частицы на начало координат.

Вблизи начала координат уравнение Шредингера в рассматриваемом случае будет следующим:

(2,1)