Реферат: Физика (Шпаргалка)

из последнего выражения следует что потенц. поля не определ. как и у точечного зар. котор. нах. внутри.

r>R j =(1/4pe₀ )(q/r)

Внутри напряженность поля =0

поэтому j₁ - j₂ =0

j₁ =j₂ =j_R =(1/4pe₀ )(q/R)

j =const

Нарис. графики.

Связь между напряженностью поля и потенциалом в диффер. форме.

Градиент потенциал.

Для получения связи между Е и j в одной точке воспользуемся выраж. для элементарн. работы при перемещении q₀ на dl по произвол. траектории.

dA=q₀ E_l dl

В силу потенциального характера сил электростатического поля эта работа соверш. за счет убыли потенциальной энергии.

dA= - q₀ dj = - П

E_l dl = - dj

3) E_l = - (dj /dl )

Проэкция вектора напряж. поля на произвольном направлении (l) равна взятой с обратным знаком производной по этому направлению.

4) E_x = - (dj /dx)

E_y = - (dj /dy) E_z = - (dj /dz)

_ _ _

E= - ( i (¶/¶x)+j (¶/¶y)+

_

+k (¶/¶z))´j

_

E= -grad Напряженность

поля в данной т. равна взятому с обр. знаком градиенту потенцеала в этой точке.

Градиент сколяр. фукции явл. вектором.

Градиент показывает быстроту изменения потенцеала и направлен в стор. увелич потенцеала.

Напряж. поля всегда перпендикулярна к эквпотенцеальным линиям.

Пусть точечный заряд q₀ перемещается в доль эквипотенцеала j =const , dl - на эквипотенцеали.