Реферат: Основи гідравліки
Стисливість - це властивість рідини змінювати свій об’єм під дією тиску. Стисливість рідини характеризують коефіцієнтом об’ємного стиснення.
 , | (1.4) |
де V0 -початковий об’єм рідини; V1 -обєм рідини після збільшення тиску на DР; DV=V1 -V0 зміна об’єму рідини.
1.2.4 Пружність рідини
Характеристикою пружних властивостей рідини є модуль об’ємної пружності Ер - величина, обернена коефіцієнту об’ємного стиснення:
 . | (1.5) |
Так, наприклад, для води bр =48,510-11 м/Н2 і, відповідно, модуль пружності Е=2,1·109 Па Модуль пружності мінеральних масел, які використовують в системах гідроприводу, при температурі t=200 С дорівнює (1,35...1,75)·103 Мпа.
1.2.5 Температурне розширення
Властивість рідини змінювати свій об’єм в залежності від зміни температури оцінюють коефіцієнтом об’ємного розширенняbt
 , | (1.6) |
де V0 -початковий об’єм рідини; V1 -об’єм рідини після збільшення температури на DT градусів.
Для води при різних тисках і температурах bt =0,00014...0,00066; для нафтопродуктів bt =0,0006...0,0008.
1.2.6 В’язкість
В’язкість (внутрішнє тертя) – це здатність рідини чинити опір відносному зсуву своїх частинок під дією зовнішніх сил. Ця властивість протилежна текучості: більш в’язкі рідини (гліцерин, масла) менш текучі і навпаки (ефір, спирт). При шаруватій течії рідини між окремими її шарами, що рухаються з різними швидкостями (рис 1.1), виникають дотичні напруження, які за гіпотезою Ньютона пропорційні швидкості відносного зсуву du шарів:
 | (1.7) |
В формулі (1.7), яку отримав у 1883р. проф. Н.П.Петров, m-коеф. пропорційності, що має назву динамічного коеф. в’язкості (або просто динамічна в’язкість); du-приріст швидкості, який відповідає приросту координати dn; 
-градієнт швидкості по нормалі n до напрямку руху.
В системі СІ одиницею динамічної в’язкості є Па·с, а в системі СГС-1Пуаз, причому 1Пуаз=0,1Па·с.
На практиці більш часто користуються кінематичною в’язкістю, якою називають відношення динамічної в’язкості рідини до її густини:
 | (1.8) |
Одиницею вимірювання кінематичної в’язкості є Стокс (1Ст) і сантистокс (1сСт):
1Ст=1см2 /с=10-4 м2 /с
1сСт=10-2 Ст=10-6 м2 /с;
В’язкість краплинних рідин суттєво залежить від температури і зменшується при зростанні останньої. Так, наприклад, для води при t=00 С n=1.7810-6 м2 /с, а при t=1000 С n=0,2810-6 м2 /с. Вплив тиску на в’язкість рідини стає помітним при величинах, більших 10Мпа .
На відміну від краплинних рідин кінематична в’язкість газів зростає при збільшенні температури.
1.2.7 Ідеальна рідина
З метою спрощення розв’язання багатьох задач механіки рідини користуються поняттям “ідеальної” рідини. Ідеальною рідиною називають таку умовну рідину, яка характеризується абсолютною нестисливістю і повною відсутністю в’язкості, тобто сил тертя при її русі.
Очевидно, що при вивченні властивостей рідин, які знаходяться у стані спокою, нема потреби розрізняти реальну і ідеальну рідини.
1.2.8 Сили, що діють в рідині
Внаслідок текучості в рідині діють не зосереджені, а тільки розподіленні по її поверхні чи об’єму сили. Всі вони поділяються на зовнішні і внутрішні.
Рівновагу рідини розглядають при дії на неї зовнішніх сил, причому останні можуть бути поверхневими, тобто такими, що діють безпосередньо на граничну поверхню даного об’єму рідини (атмосферний тиск, сили тертя), і масовими, які дєють на всі частинки маси цього об’єму. Якщо рідина однорідна (r=const),то масові сили називають і об’ємними (сили тяжіння, сили інерції).
Очевидно, що поверхневі сили прямо пропорційні площі граничної поверхні рідини, а масові(об’ємні) –масі (об’єму) рідини.
В гідравліці масові сили часто характеризують одиничними масовими силами , які являють собою відношення масової сили до маси даного об’єму рідини, тобто прискорення.
Проекції результуючої одиничних масових сил (результуючого прискорення) на осі декартової системи координат Oxyz прийнято позначати через X, Y, Z.
2. Гідростатика
2.1 Гідростатичний тиск і його властивості
Такі властивості, як текучість і неспроможність чинити опір розтягуючим зусиллям, дозволяють сформулювати умови рівноваги певного об’єму рідини: рідина може зберегти свій стан рівноваги тільки в тому випадку, якщо зовнішні сили, що діють на граничну поверхню даного об’єму, напрямлені по внутрішнім нормалям до цієї поверхні.
Розглянемо довільний об’єм рідини, що знаходиться в рівновазі під дією зовнішніх сил (рис 2.1). Розсічемо цей об’єм на дві частини деякою січною площиною w і відкинемо верхню частину І.
Тоді на частину ІІ з боку відкинутої частини буде діяти певна сила Р, яка повинна бути перпендикулярною до січної площини. Цю стискуючу силу називають силою гідростатичного тиску. Якщо на січній площині виділити елементарну площинку Dw, то на неї буде діяти частина DР сили Р.