Реферат: Соответствие между молекулами и группами симметрии
Задача нахождения всех представлений группы является довольно громоздкой. Однако, в большинстве приложений достаточно знать лишь характеры представлений. Мы сформулируем без доказательства некоторые свойства характера.
1. Если для конечной группы имеется r классов, то всего может быть только r неприводимых представлений Г (1), ... Г (r). Характеры преобразований одного класса одинаковы.
2. Класс Е всегда представляется единичной матрицей. Характеры представлений c (i) ( Е) таким образом равны порядку представления и являются делителем порядка группы.
3. Порядки представления могут быть получены из соотношения:
[ c (1) ( E)] 2 + [ c (2) ( E)] 2 +... ... [ c (r) ( E)] 2 = g
где g - порядок группы (число элементов группы).
4. Характеры образуют ортогональную систему:
S c (j) ( R) c (i) ( R) =g dji
Вообще, не только характеры, но и сами представления ортогональны. Характеры c (R) приводимых представлений даются равенством:
Это равенство полностью определяет r чисел n (j), т.к путем образования скалярного произведения с c (j) ( R), суммирования по всем элементам группы и учета ортогональности мы имеем:
или при суммировании по классам:
где hi - число элементов в классе.
Определение характеров приводимого представления c (r)
Число нормальных координат с данными свойствами симметрии может быть получено, если известны характеры преобразования координат смещения. Характеры могут быть найдены непосредственно из преобразования координат для данной операции симметрии, но лучше использовать другие методы, которые позволяют это сделать проще. По определению c (R) = SRii , где Rii - диагональный элемент преобразования Rij соответствующего операции R . Если эта операция R заменяет в равновесной конфигурации атом 1 на 2 , то в деформированной молекуле она заменяет смещение атома 1 смещением атома 2 . Следовательно, новая координата ai атома 1 выражается через старые координаты bi атома 2 , так что все диагональные элементы матрицы преобразования Rii равны нулю для всех i , относящихся к атому 1 .
Т.о. вклад в характеры дают только те атомы, которые не изменяют свое равновесное положение при применении данной операции симметрии R . Для тождественной операции E - это все атомы, для плоскости s это все атомы, лежащие в этой плоскости и т.д. В общем случае для операции вращения Cz ( j) преобразование таково:
x¢ = x×cosj - y×sinj
y¢ = x×sinj + y×cosj
z¢ = z
Следовательно каждый атом, лежащий на оси C ( j) вносит в характер в виде слагаемого величину 1+2cos j Для зеркального поворота Sz ( j):
x¢ = x×cosj - y×sinj
y¢ = x×sinj + y×cosj
z¢ =-z
Поэтому вклад в характер для атома, лежащего на пересечении оси C ( j) и плоскости sh будет - 1+2cos j . Для всех других атомов вклад будет равен нулю. Вклад в характер для всех остальных операций можно получить, ибо Е=C (0) =C1 ; s=S (0) =Si , I=S ( p) =S2 . Типы операций C ( j) и S ( j) называют иногда правильными и неправильными операциями.
Таблица 4. Вклады в характеры
| Правильные операции | Неправильные операции | ||
| R | c (R) | R | c (R) |
| Cn k | 1+2cos | Sn k | -1+2cos |
| E=C1 | 3 | s =S1 | 1 |
| C2 1 | -1 | I=S2 | -3 |
| C3 1 , C3 2 | 0 | S3 1 , S3 1 | -2 |
| C4 1 , C4 3 | 1 | S4 1 , S4 3 | -1 |
| C6 1 , C6 5 | 2 | S6 1 , S6 5 | 0 |
Если на элементе симметрии C ( j) находится Uc атомов, а на элементе S ( j) - Us атомов, то характеры полных приводимых представлений будут:
c c =Uc (1+2cos j ) c s =Us (-1+2cos j )
Они, однако, относятся к представлениям в пространстве всех 3N переменных. Чтобы получить характер, соответствующий представлению в пространстве 3N-6 нормальных координат, нужно вычесть характеры, соответствующие трансляциям и вращениям. Рассмотрим трансляции молекулы как целого. N векторов смещения ядер в этом случае эквивалентны результирующему вектору, действующему на центр тяжести молекулы. Три компоненты этого вектора при операции R преобразуются как любые другие смещения. Поэтому характер трансляции равен 1+2cos j для C ( j) и - 1+2cos j для S ( j). Пусть теперь смещения ядер таковы, что они дают физическое вращение молекулы как целого. Это движение можно охарактеризовать с помощью вектора углового момента l , который не полярным вектором, а аксиальным вектором: l= [r,dr]. Три компоненты этого вектора равны: