Дипломная работа: Разработка теории радиогеохимического эффекта
(6)
Из (6) следует, что . Пусть при
,
, тогда
.
Откуда получим
![]() | (7) |
Подставим уравнение (7) в уравнение (5), получим
![]() | |
![]() |
(8) (9) (10) |
Исключим в (8) , для этого учтем граничное условие (9).
![]() |
![]() |
Подставим (11) в (8), получим
![]() | (12) |
Исключим в (12) ,
и
получим
![]() | |
![]() | (13) |
Выражение (13) – формула Даламбера (решение граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1)).
Покажем, что (13) является решением (1). Для этого продифференцируем формулу (13) по , получим
![]() | (14) |
Продифференцируем формулу (13) по , получим
![]() | (15) |
Умножая (15) на и складывая с (14), получим, после сокращений, что
![]() |
то есть, (13) является решением граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1).
Решение смешанной задачи запишем, в виде
![]() |
2.5 Слабые растворы
Рассмотрим термодинамические свойства слабых растворов, т. е. таких растворов, в которых число молекул растворенных веществ значительно меньше числа молекул растворителя. Рассмотрим сначала случай раствора с одним растворенным веществом; обобщение для раствора нескольких веществ можно будет произвести непосредственно [1].
Пусть – число молекул растворителя в растворе, а
– число молекул растворяемого вещества. Концентрацией раствора назовем отношение
; согласно сделанному предложению
.
Найдем выражение для термодинамического потенциала раствора. Пусть есть термодинамический потенциал чистого растворителя (в котором ничего не растворено). Согласно формуле