Реферат: Физика (Шпаргалка)

6) E_R =q/4pe₀ R² r=R

Подходим к поверх. изнутри.

7) E_R =(r /3ee₀ )´R

E=(r 4pR³ )/(3´4pe₀ R² )

8) E=(r /3e₀ )´R

Сравнивая 7) и 8) видим что напр. поля не равны.

E_R ¹E_R E_R >E_R (скачок)

^{вн сн вн сн}

Завис. Е(r)

При e_ср <e_ш

Методика применения теор. Гаусса универсальна и применима для реш. любой задачи.

Применение теор. Гаусса к расчету некоторых электростатических полей в вакууме.

1)Поле равномерно заряж. бескон. плоскости:

Бесконечная плоск. заряжена с постоянной поверхностной плотностью +s (s = dQ/dS - заряд приходящийся на единицу поверхности). Линия напряженности перпендикуляр.

плоскости и направленный в обе стороны. В качестве замкнутой поверхности мысленно построим цилиндр,

основание параллельно плоскости.

Полный поток сквозь цилиндр

равен сумму потоков сквозь его основания, т.е. равен 2ЕS. Заряд заключенный внутри построенной цилиндрической поверхности равен sS. Согласно теор. Гаусса 2ЕS=sS/e₀ ,

откуда Е=sS/2e₀ . Из формулы видно, что Е не зависит от расстояния.

2) Поле двух бесконечн. параллельных разноименных заряженных пластин.

Слева и справа от плоскостей по суперпозиции напряженности равна нулю. А внутри между пластин Е=s/e₀ .

3) Поле равномерно заряженной сферической поверхности.

Сфера радиуса R с общим зарядом Q заряжена равномерно с поверхностной плотностью +s. Если r>R, то внутрь поверхности попадает

весь заряд и по теор. Гаусса

4pr² E=Q/e₀ , откуда

E=(1/4pe₀ )´Q/r² (r ³ R)

Если r¢<R, то замкнутая поверхность не содержит внутри зарядов, поэтому внутри сферы электростатич. поле отсутствует, т.е. Е=0.

4) Поле объемно заряженного шара.

Шар радиуса R с общим зарядом Q заряжен равномерно с объемной плотностью r (r =dQ/dV - заряд приходящийся на единицу объема). Напряженность вне шара будет как и в 4) т.е. Е=(1/4pe₀ )´Q/r²