Реферат: Начала термодинамики

Здесь Ф – поток энтропии, σ – приращение энтропии в единице объема в единицу времени.

Уравнение (2.57) может рассматриваться как обобщение уравнения (2.9) на непрерывные системы. Выражения (2.10) для непрерывных систем принимает вид:

σ = 0 (обратимый процесс) (2.58а)

σ > 0 (необратимый процесс) (2.58б)

Вычисление локального процесса энтропии осуществляется таким же образом, как было сделано ранее. Однако в этом случае процесс вычисления является достаточно трудоемким. По этому ограничимся приведением конечного результата для системы, в которой протекают процессы теплопроводности и диффузии:

(2.59)

Здесь Fⁱ _γ – массовая сила, действующая на компонент γ; μ⁺ _γ – удельный химический потенциал компонента γ; qⁱ – поток тепла в направлении χⁱ . χⁱ (i = 1,2,3) – направления системы координат. Уравнение (2.59) аналогично уравнению (2.53).

Переходя к более формализованному описанию, перепишем (2.53) в виде:

(2.60).

Здесь через X_к обозначены обобщения “силы?