Реферат: Разработка демонстрационных программ для применения в процессе преподавания физики

Рассмотрим провод кругового сечения. Этот случай особенно

прост в связи с тем, что вид поля провода заранее ясен. Действи-

тельно, в силу симметрии на поверхности провода вектор напряжен-

ности электрического поля зависит только от времени. Но при таком

граничном условии уравнения

76 6

div E = 0 и rot E = 0 7 0 7 0 (1.3.2)

76

в пространстве вне провода имеет лишь решение E = const 7 0не зави-

сящие от пространственных координат во всем пространстве. Отсюда

следует, что магнитное поле вокруг провода будет таким же, каким

оно было бы вокруг провода с постоянным током, равным данному

мгновенному значению переменного тока.[15]

Итак пусть имеется очень длинный проводник радиуса R. Исполь-

зуя уравнения Максвелла и выражение для rot в цилиндрической

системе координат:

ш1.0

76 0 │ 7 ( 0 4 7 ) ( )

76 0 7ч 0B 7ы 0 │ 76 2 01 7 0 7ч 0E 4z 7ч 0E 7f 4 726 2 ч 0E 4r 7 ч 0E 4z 726

rotE=-──── ; │ rotE= 72 0- 7 0──── 4 0- 4 ───── 72 0e 4r 0+ 72 0──── + 4 0──── 72 0e 7f 0+

7ч 0t │ 7 2 0r 7 0 7чf 0 4 7ч 0z 4 72 2 ч 0z 7 0 7 ч 0r 7 2

(1.3.3) │ 7 9 0 4 70 9 0

76 0 │

76 0 76 ч 0D │ 7 ( 0 7 )

rotH=j+──── ; │ 7 2 01 7 ч 0(rE 7f 0) 7 01 7 ч 0E 4z 7 26

7ч 0t 7я 0 │ 7 0 + 72 0- 7 0────── 7 0- 4 0- 7 0───── 72 0e 4z 0 (1.3.4)

(1.3.5) │ 7 2 0r 7 ч 0r 7 0r 7 чf 2

Закон Ома │ 7 9 0 7 0

76 0 76 0 │