Реферат: Геометрия физического пространства
Действительно, уравнение наибольшей разрядности 2.1.3.7 приводится с использованием уравнений тригонометрии к следующему виду:
4.1.1.
– sh2 α · cos2 β · cos2 γ – sh2 α · cos2 β · sin2 γ –
– sh2 α · sin2 β + ch2 α · cos2 δ + ch2 α · sin2 δ – 1 = 0.
4.1.1*.
– ch2 α · cos2 β · cos2 γ – ch2 α · cos2 β · sin2 γ –
– ch2 α · sin2 β · cos2 δ + sh2 α – ch2 α · sin2 β · sin2 δ + 1 = 0.
4.2. Физическое пространство Вселенной имеет ненаблюдаемые координаты
Суть проблемы заключается не в том, что какие-то координаты пространства свернуты до микроуровня и потому не наблюдаемы. Таких координат можно придумать сколь угодно много
и ни доказать, ни опровергнуть подобные высказывания нельзя, чем они весьма удобны.
Исходить следует из факта локальной кривизны физического пространства Вселенной.
В общем случае кривизну физического пространства предполагают и характеристические уравнения 2.1.3.1...2.1.3.7. Кривизна же пространства подразумевает такую обязательную координату, как радиус кривизны (или центр кривизны). Причем эта координата для данной точки (события) физического пространства-времени есть константа (0 < С < ∞). Именно это обстоятельство нашло свое отражение в уравнениях 4.1.1 и 4.1.1*, где радиус кривизны нормализован до 1. Одновременно ненулевое значение одной из координат при точном соблюдении равенства уравнения требует ненулевого значения, по крайней мере, еще одной координаты.
Процесс измерения предполагает точку начала отсчета, к которой можно приложить нулевое деление того или иного измерителя. Это же предполагает и процесс приема (передачи) информации. Поэтому любому материальному телу, принятому за точку (тело) отсчета мы должны приписать нулевые значения всех координат (0; 0; 0; 0; 0; 0). Если же фактически мы получаем, что какие-то из координат любого материального тела принципиально не могут быть нулевыми – (0; 0; 0; 0; С; –С), то это и означает, что их точка отсчета лежит вне подпространства материальных тел и для любого тела отсчета эти две координаты измеряемы (наблюдаемы) только косвенно, не непосредственно. Например, любая точка на поверхности Земли, кроме географических координат – широты и долготы – неявно предполагает такую обязательную координату, как Диаметр Земли, либо координаты ее центра и нигде на поверхности Земли эта координата принципиально не может быть равна нулю (0). Эта третья координата (вместе с уравнением преобразования) и отличает принципиально сферическую поверхность от плоскости, в прочем отличает и любые две сферические поверхности, на пример, Земля и футбольный мяч, хотя в последнем случае различия чисто числовые. Для Земли за точку начала отсчета – наиболее удобную точку с наиболее простыми формулами преобразования – принят ее центр. Там никто не был, что не означает, что он не существует. Но для любого наблюдателя на поверхности Земли игнорирование такой косвенно наблюдаемой координаты, как радиус кривизны Земли, чревато при достаточно масштабных измерениях серьезными ошибками. Конечно, современными космическими средствами мы можем непосредственно наблюдать и измерять диаметр Земли, но для этого необходимо оказаться вне поверхности Земли; а вот оказаться вне действительного пространства Вселенной не помышляют даже фантасты.
Наличие ненаблюдаемых (косвенно наблюдаемых) координат вносит существенные коррективы в восприятие окружающей нас Вселенной. Отличаются действительные и наблюдаемые группы вращения. Отличаются действительные и наблюдаемые скорости движения.
4.3. Виды полей (частиц)
Уравнения 2.1.3.1...2.1.3.7 в зависимости от их сигнатуры делятся на два больших класса:
4.3.1. Фермионы – с одной времениподобной координатой:
2.1.3.6. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 = 0.
2.1.3.4. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 + (X4)2 = 0.
2.1.3.2. (X1)2 – (X2)2 + (X3)2 = 0.
4.3.2. Бозоны – с двумя времениподобными координатами:
2.1.3.3. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 = 0.
2.1.3.5. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 = 0.
2.1.3.7. (X1)2 – (X2)2 – (X3)2 + (X4)2 + (X5)2 + (X6)2 = 0.
Для фермионов характерно, что только для частицы, являющейся телом отсчета точно выполняется (в ее системе отсчета) характеристическое уравнение.
Для всех остальных аналогичных частиц, поскольку, по крайней мере, одна из их пространственных координат отлична от 0, характеристическое уравнение выполняется только при ненулевом угле наклона ее мировой линии по отношению к мировой линии тела отсчета. В силу аксиомы 1.2 все остальные частицы должны обладать тем же свойством и, следовательно, не может быть двух равных углов наклона, что и является перефразированным принципом Ферми.
Для бозонов характеристические уравнения требуют равенства сумм квадратов времениподобных и пространственноподобных координат, т.е. изотропности мировых линий.
Итак, перейдем к рассмотрению фермионов.
4.3.3. Электрон: