Реферат: Теоретическая механика (лекции)
В этом случае сист.приводится к равнодействующей, кот.лежит на растоянии d от линии дей-я силы R , определяемое по ф-ле: d=Lo /R
3)Система сил приводится к Динамо. Это когда гл.вектор и гл.момент лежат на одной прямой.
Случай, когда сист.сил приводится к Динамо
LO ¹0 R¹0, причем LO не^ R.
LO1 =LO cosa;
LO2 =LO sina; d=LO2 /R
Уравнение динамической оси.
LО1x /Rx= LО1y /Ry= LО1z /Rz-ур-е прямой в простанств.сист.координат
LО1 = LО +[O1 O ´R]
LО1 = LО +[OO1 ´R’]
[LОx +(y Rz -z Rx]/ Rx=[LОy +(z Rx -x Rz]/ Ry=[LОz +(x Ry -y Rx]/ Rz –уравнение динамической линии(ур-е прямой на которой выполняется динамо)
[LОx +(y Rz -z Ry]/ Rx=[LОy +(-x Rz +z Rx]/ Ry=[LОz +(x Ry -y Rx]/ Rz
i j k
x y z
Rx Ry Rz
[LОx -(y Rz’ -z Ry’]/ Rx=[LОy -(z Rx’ -x Rz’]/ Ry=[LОz -(x Ry’ -y Rx’]/ Rz
Равнодействующая 2-х параллельных сил,направл-х в одну сторону
R*=F1 +F2
F1 /F2 =а/в, F1 ´а= F2 ´в
МR* (F1 )=- МR* (F2 ); LO -гл.момент
При пирведении сист.сил к какому-либо центру у нас появляется гл.вектор = сумме всех сил и гл.момент = сумме моментов всех сил отн-но того же центра. Поэтому равнодействующая 2-х параллельных сил, напр-х в одну сторону (лежит) и проходит между этими силами, по вел-не равна сумме этих сил и приложена в точке, которая делит растояние между этими силами на части обратно пропорциональные силам.
Равнодействующая 2-х параллельныхсил, напр-х в разные стороны
F2 > F1 , R*= F2 - F1 , F1 /F2 = а/в, F1 /а= F2 /в=( F2 - F) /в-а, F1 ´в= F2 ´а, Мс (F2 )= Мс(F1 );
Равнод-я 2-х парал-х сил, напр-х в разные стороны, лежит за линией действия большей силы, равна по модулю разности двух этих сил и приложена в точке, которая делит растояние между этими силами на части, обратно пропорциональные силам внешним образом.
Очень важно, что силы не равны между собой.
Центр параллельных сил.
Т.С –центр парал-х сил.
R*=låFi ,
На основании теоремы Вариньона запишем: момент равнодействующей относит.какого-либо центра равен сумме моментов всех сил относит.того же центра